(ID 15798)

Selon la loi de Gauss, les variables a surface sur laquelle le champ électrique est constant ($dS$), a charge ($Q$), a constante de champ électrique ($\epsilon_0$), a constante diélectrique ($\epsilon$), le versor normal à la section ($\hat{n}$) et le champ électrique ($\vec{E}$) satisfont l' quation suivante :

$\displaystyle\int_S\vec{E}\cdot\hat{n}\,dS=\displaystyle\frac{Q}{\epsilon_0\epsilon}$

Dans le cas d'une surface gaussienne plane, le champ doit tre constant, donc la relation de le champ électrique ($E$) avec a espace conducteur ($S$) est tablie comme suit :

$ E S = \displaystyle\frac{ Q }{ \epsilon_0 \epsilon }$

ce qui est montr dans le graphique

tant donn que a densité de charge par zone ($\sigma$) est galement d fini par :

$ \sigma = \displaystyle\frac{ Q }{ S }$

Pour le champ électrique d'une plaque infinie ($E_s$), l'expression r sultante est :

$ E_s =\displaystyle\frac{ \sigma }{ 2 \epsilon_0 \epsilon }$

(ID 11841)

Le potentiel électrique, deux plaques infinies ($\varphi_d$) c'est avec le champ électrique, deux plaques infinies ($E_d$) et a position sur l'axe z ($z$) est gal :

$ \varphi_d = -\displaystyle\int_0^z du\,E_d$

le champ électrique d'une plaque infinie ($E_s$) c'est avec a constante de champ électrique ($\epsilon_0$), a constante diélectrique ($\epsilon$) et a densité de charge par zone ($\sigma$) est gal :

$ E_s =\displaystyle\frac{ \sigma }{ 2 \epsilon_0 \epsilon }$

le potentiel électrique, plaque infinie ($\varphi_s$) c'est avec et a position sur l'axe z ($z$) s'av re

$ \varphi_s = -\displaystyle\frac{ \sigma }{2 \epsilon_0 \epsilon } z $

Comme illustr dans le graphique suivant :

le champ en deux points doit poss der la m me nergie. Par cons quent, les variables a charge ($Q$), a masse molaire ($m$), a vitesse 1 ($v_1$), a vitesse 2 ($v_2$) et le potentiel électrique 1 ($\varphi_1$) selon l' quation :

$ \varphi_1 = -\displaystyle\frac{ \sigma }{2 \epsilon_0 \epsilon } z_1 $

et le potentiel électrique 2 ($\varphi_2$), selon l' quation :

$ \varphi_2 = -\displaystyle\frac{ \sigma }{2 \epsilon_0 \epsilon } z_2 $

doivent satisfaire la relation suivante :

$ \displaystyle\frac{1}{2} m v_1 ^2 + q \varphi_1 = \displaystyle\frac{1}{2} m v_2 ^2 + q \varphi_2 $

(ID 11852)

(ID 15808)

La densit de charge superficielle est calcul e en divisant la charge totale par la surface. Par cons quent, la relation entre a densité de charge par zone ($\sigma$) et a charge ($Q$) avec a espace conducteur ($S$) est tablie comme suit :

$ \sigma = \displaystyle\frac{ Q }{ S }$

(ID 11460)

Le champ électrique d'une plaque infinie ($E_s$) c'est avec a constante de champ électrique ($\epsilon_0$), a constante diélectrique ($\epsilon$) et a densité de charge par zone ($\sigma$) gal :

$ E_s =\displaystyle\frac{ \sigma }{ 2 \epsilon_0 \epsilon }$

(ID 11448)

Le potentiel électrique, plaque infinie ($\varphi_s$) c'est avec a constante de champ électrique ($\epsilon_0$), a constante diélectrique ($\epsilon$), a densité de charge par zone ($\sigma$) et a position sur l'axe z ($z$) est gal :

$ \varphi_s = -\displaystyle\frac{ \sigma }{2 \epsilon_0 \epsilon } z $

(ID 11586)

Le potentiel électrique, plaque infinie ($\varphi_s$) c'est avec a constante de champ électrique ($\epsilon_0$), a constante diélectrique ($\epsilon$), a densité de charge par zone ($\sigma$) et a position sur l'axe z ($z$) est gal :

$ \varphi_s = -\displaystyle\frac{ \sigma }{2 \epsilon_0 \epsilon } z $

(ID 11586)

Les potentiels lectriques, qui repr sentent l' nergie potentielle par unit de charge, influencent la variation de la vitesse d'une particule. Par cons quent, en raison de la conservation de l' nergie entre deux points, il s'ensuit que en pr sence des variables a charge ($q$), a masse molaire ($m$), a vitesse 1 ($v_1$), a vitesse 2 ($v_2$), le potentiel électrique 1 ($\varphi_1$), et le potentiel électrique 2 ($\varphi_2$), la relation suivante doit tre respect e :

$ \displaystyle\frac{1}{2} m v_1 ^2 + q \varphi_1 = \displaystyle\frac{1}{2} m v_2 ^2 + q \varphi_2 $

(ID 11596)