

Frenagem de pouso
Descrição 
Os aviões utilizam três mecanismos para frear durante o pouso:
• Reversão de empuxo, que redireciona o impulso dos motores para a frente em vez de para trás.
• Spoilers nas asas, que aumentam o coeficiente de resistência, expondo uma superfície ao fluxo de ar.
• Freios convencionais nas rodas.
[1] Review of Thrust Reverser Mechanism used in Turbofan Jet Engine Aircraft, Mohd Anees Siddiqui, Md Shakibul Haq, International Journal of Engineering Research and Technology, Volume 6, Number 5 (2013), pp. 717-726, diagramas [2] Michael Fabry, F-GHXX Boeing 737-2A1(Adv) Alguma ação de reversão de empuxo durante um dia muito chuvoso, (jetphotos.com) - centro, esquerda [3] N90024 American Airlines Airbus A319-115(WL), AIRCANADA087, (planespotters.net) - centro, direita
Na imagem abaixo, podem ser observados dois tipos de reversores de empuxo: o primeiro utiliza um defletor movido no fluxo de ar que sai do motor, enquanto o segundo direciona o próprio fluxo de ar para a frente.
ID:(14476, 0)

Modelo
Top 

Parâmetros

Variáveis

Cálculos




Cálculos
Cálculos







Equações
a_p = \displaystyle\frac{ F_p }{ m }
a_p = F_p / m
F_W =\displaystyle\frac{1}{2} \rho S_p C_W v_L ^2
F_W = rho * S_p * C_W * v ^2/2
s = \left( v_L - a_p \displaystyle\frac{ t }{2}\right) t
s = ( v_L - a_p * t /2)* t
s_L = \left( v_L - a_p \displaystyle\frac{ t_L }{2}\right) t_L
s_L = ( v_L - a_p * t_L /2)* t_L
\tau_p = \displaystyle\frac{ v_p }{ a_p }
tau_p = v_p / a_p
t_L = \tau_p \arctan\left(\displaystyle\frac{ v_L }{ v_p }\right)
t_L = tau_p * atan( v_L / v_p )
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right)
v = v_L - v_p * tan( t / tau_p )
v_p = \sqrt{\displaystyle\frac{2 F_p }{ \rho S_p C_W } }
v_p = sqrt( 2* F_p /( rho * S_p * C_W ))
ID:(15187, 0)

Força de resistência
Equação 
La força de resistência (F_W) pode ser calculado usando la densidade (\rho), o coeficiente de resistência (C_W), o perfil total do objeto (S_p) e la velocidade em relação ao meio (v) de acordo com o seguinte fórmula:
![]() |
![]() |
De maneira semelhante à forma como a equação para la força de elevação (F_L) foi obtida utilizando la densidade (\rho), o coeficiente de elevação (C_L), la superfície que gera sustentação (S_w) e la velocidade em relação ao meio (v)
F_L =\displaystyle\frac{1}{2} \rho S_w C_L v ^2 |
nesta analogia, o que corresponde a la superfície que gera sustentação (S_w) será equivalente a o perfil total do objeto (S_p) e o coeficiente de elevação (C_L) a o coeficiente de resistência (C_W), resultando no cálculo de la força de resistência (F_W):
F_W =\displaystyle\frac{1}{2} \rho S_p C_W v ^2 |
O coeficiente de arrasto é medido e, em fluxos turbulentos sobre corpos aerodinâmicos, geralmente se obtêm valores em torno de 0.4.
ID:(4418, 0)

Aceleração inicial
Equação 
No início da decolagem, a resistência aerodinâmica, que depende da velocidade, é mínima. Portanto, la aceleração máxima (a_p) é determinada unicamente por la força de propulsão (F_p) e la massa corporal (m):
![]() |
À medida que a resistência aerodinâmica comece a reduzir a força de propulsão, essa aceleração inicial será a máxima possível.
ID:(14506, 0)

Velocidade máxima
Equação 
La força de propulsão (F_p) contrabalança la força de resistência (F_W) gerando velocidade, o que, por sua vez, aumenta a mesma força de resistência, conforme descrito em o perfil total do objeto (S_p), o coeficiente de resistência (C_W), la densidade (\rho) e la velocidade em relação ao meio (v) em
F_W =\displaystyle\frac{1}{2} \rho S_p C_W v_L ^2 |
Esse processo continua a aumentar a velocidade até o ponto em que a força de propulsão iguala a força de resistência, representando a velocidade máxima alcançável.
Ao igualar a força de propulsão com a força de resistência e resolver para a velocidade, obtemos la velocidade máxima (v_p):
![]() |
Se igualarmos la força de propulsão (F_p) com la força de resistência (F_W) com o perfil total do objeto (S_p), o coeficiente de resistência (C_W), la densidade (\rho) e la velocidade em relação ao meio (v) em
F_W =\displaystyle\frac{1}{2} \rho S_p C_W v_L ^2 |
obtemos, para uma la velocidade máxima (v_p),
F_p = \displaystyle\frac{1}{2} \rho S_w C_L v_p ^2
o que, quando resolvido para a velocidade máxima, resulta em
v_p = \sqrt{\displaystyle\frac{2 F_p }{ \rho S_p C_W } } |
À medida que a resistência aerodinâmica começa a reduzir a força de propulsão, essa aceleração inicial será a máxima possível.
ID:(14507, 0)

Tempo característico
Equação 
Com a aceleração gerada pelos motores, representada por
a_p = \displaystyle\frac{ F_p }{ m } |
e a velocidade máxima associada à resistência, descrita por
v_p = \sqrt{\displaystyle\frac{2 F_p }{ \rho S_p C_W } } |
podemos definir um tempo característico usando a seguinte expressão:
![]() |
Este tempo fornece uma estimativa da ordem de grandeza do processo de decolagem e aterrissagem, que geralmente ocorre em questão de minutos.
ID:(14510, 0)

Velocidade de pouso
Equação 
A equação para calcular la velocidade em relação ao meio (v) em o hora de decolagem (t) com la aceleração máxima (a_p) e la velocidade máxima (v_p) é a seguinte:
\displaystyle\frac{dv}{dt}=-a_p\left[1- \left(\displaystyle\frac{v}{v_p}\right)^2\right] |
Após a integração, obtém-se o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p) e la velocidade de pouso (v_L).
![]() |
Com a equação para la velocidade em relação ao meio (v) em o hora de decolagem (t) com la aceleração máxima (a_p) e la velocidade máxima (v_p):
\displaystyle\frac{dv}{dt}=-a_p\left[1- \left(\displaystyle\frac{v}{v_p}\right)^2\right] |
ela pode ser integrada a partir de um valor inicial de la velocidade de pouso (v_L)
\displaystyle\int_{v_L}^v \displaystyle\frac{dv}{1 - v^2/v_p^2} = -\displaystyle\int_0^t dt a_p
e com a definição de o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p)
\tau_p = \displaystyle\frac{ v_p }{ a_p } |
o resultado é
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right) |
No início, quando o tempo é muito menor que o tempo característico, a tangente pode ser substituída pelo seu argumento. Isso implica que a velocidade diminui principalmente devido à influência dos motores.
ID:(14511, 0)

Hora de pouso
Equação 
A equação para velocidade em relação ao meio (v) de uma aeronave durante o pouso é dada com la velocidade de pouso (v_L), la velocidade máxima (v_p), o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p) e o hora de decolagem (t) da seguinte forma:
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right) |
Portanto, o tempo de pouso (t_L) é calculado usando esta equação para o caso em que a velocidade naquele momento é zero. Isso se traduz em:
![]() |
Com a equação velocidade em relação ao meio (v) usando la velocidade de pouso (v_L), la velocidade máxima (v_p), o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p) e o hora de decolagem (t) da seguinte forma:
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right) |
onde em o hora de decolagem (t) é igual a o tempo de pouso (t_L), temos:
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{t_L}{\tau_p}\right)=0
Se resolvermos esta equação para o tempo, obtemos:
t_L = \tau_p \arctan\left(\displaystyle\frac{ v_L }{ v_p }\right) |
ID:(14513, 0)

Caminho percorrido ao pousar
Equação 
Dado que la velocidade em relação ao meio (v) durante o pouso varia em relação a o hora de decolagem (t) com la velocidade de pouso (v_L), la velocidade máxima (v_p) e o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p) de acordo com a seguinte equação:
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right) |
podemos calcular a distância percorrida ao longo da pista integrando esta equação ao longo do tempo:
![]() |
Dado que la velocidade em relação ao meio (v) durante o pouso varia em função de o hora de decolagem (t) com la velocidade de pouso (v_L), la velocidade máxima (v_p) e o tempo de propulsão de decolagem/pouso (\tau_p) de acordo com a seguinte equação:
v = v_L - v_p \tan\left(\displaystyle\frac{ t }{ \tau_p }\right) |
ela é igual a o caminho percorrido na pista (s) como função de o hora de decolagem (t).
Podemos integrar a equação:
\displaystyle\frac{ds}{dt}=v_0-v_p\tan\left(\displaystyle\frac{t}{\tau_p}\right)
Obtendo assim o caminho como:
s = v_L t + \log(|\cos( t / \tau_p)|) v_p \tau_p
Se o hora de decolagem (t), o fator logarítmico pode ser expandido até a terceira ordem, resultando no caminho de pouso sendo igual a:
s = \left( v_L - a_p \displaystyle\frac{ t }{2}\right) t |
A equação resultante é uma aproximação de terceira ordem de t/\tau_p, o que significa que as ajudas aerodinâmicas para a frenagem são significativamente reduzidas em comparação com a reversão de impulso dos motores.
Além disso, podemos usar o tempo de aterrizagem para estimar o comprimento da pista necessário para a aterrissagem.
ID:(14514, 0)

Comprimento de trilha necessário
Equação 
O pouso termina quando la velocidade em relação ao meio (v) se torna zero, o que implica que o tempo (t) é igual a o tempo de pouso (t_L), resultando na redução de o caminho percorrido na pista (s) para o distância de pouso (s_L). Portanto, com la aceleração máxima (a_p) e la velocidade de pouso (v_L), obtém-se:
![]() |
ID:(15997, 0)