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Conductors and Insulators
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In the case of insulators, the charges do not move, which means that the material cannot be polarized. In conductors, the charges move polarizing, modifying the field. Capacitances usually have dielectric materials between the plates that are capable of biasing by increasing the capacitance.
ID:(1572, 0)
Polarization of a body, conductor in electric field
Image
Si colocamos un cuerpo conductor dentro de un campo eléctrico en primera instancia las lineas de campo lo atraviesan sin sufrir alteración:
ID:(11618, 0)
Polarization of a body, polarization of the conductor
Image
Como las cargas en el conductor son libres de desplazarse, comienzan a migrar en la dirección del campo:
• las negativas se dirigen en dirección del origen de las lineas de campo (cargas positivas)
• las positivas se dirigen en dirección del destino de las líneas de campo (cargas negativas)
de esta forma el conductor termina polarizado:
ID:(11619, 0)
Polarization of a body, modification of the electric field
Image
Con el cuerpo polarizado el campo se modifica interrumpiendo se las lineas de campo originales 'se cortan' y
• aquellas que proceden del origen (cargas positivas) y son próximas al conductor terminan en las cargas negativas de este
• aquellas que se dirigían al destino (cargas negativas) y son próximas al conductor nacen ahora de las cargas positivas de este
ID:(11620, 0)
Capacity
Equation
Si se define una superficie que pasa entre las placas y rodea la carga
$E_dS=\displaystyle\frac{Q}{\epsilon\epsilon_0}$
con
Como por otro lado el campo es igual a la diferencia de potencial
$\Delta\varphi = \displaystyle\frac{\sigma}{\epsilon\epsilon_0}d=E_dd=\displaystyle\frac{Q}{\epsilon\epsilon_0}\displaystyle\frac{d}{S}$
se obtiene con la definición
$\Delta\varphi=\displaystyle\frac{Q}{C}$
que la capacidad de dos placas se puede calcular con
| $ C = \epsilon_0 \epsilon \displaystyle\frac{ S }{ d }$ |
ID:(3865, 0)
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