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Objetivo : Equação A ser usado 
Equações
$ a_{s,x} = f v_y $
a_sx = f * v_y
$ a_{s,y} = - f v_x $
a_sy = - f * v_x
$ a_{s,z} = e v_x $
a_sz = e * v_x
$ e = 2 \omega \cos \varphi $
e = 2* omega * cos( phi )
$ f = 2 \omega \sin \varphi $
f = 2* omega * sin( phi )
ID:(15444, 0)
Fator de Coriolis
Equação
Para simplificar as equações, trabalhamos com um fator de Coriolis ($f$), que é uma constante para o local físico, pois inclui la velocidade angular do planeta ($\omega$) para a Terra e la latitude ($\varphi$) para o local:
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
No hemisfério sul, a latitude é negativa e, com ela, 8600, o que explica por que os sistemas giram na direção oposta ao hemisfério norte.
ID:(11697, 0)
Segundo fator de Coriolis
Equação
Para simplificar as equações, trabalhamos com um segundo fator de Coriolis ($e$), que é uma constante para o local físico, pois inclui la velocidade angular do planeta ($\omega$) para a Terra e la latitude ($\varphi$) para o local:
| $ e = 2 \omega \cos \varphi $ |
ID:(15450, 0)
Aceleração de Coriolis no plano, coordenada x
Equação
Como la aceleração de Coriolis na direção x ($a_{c,x}$) pode ser reescrito com o fator de Coriolis ($f$) e a condição de que não há movimento vertical:
$v_z = 0$
então resulta que la aceleração de Coriolis na superfície, na direção x ($a_{s,x}$) é:
| $ a_{s,x} = f v_y $ |
Como la aceleração de Coriolis na direção x ($a_{c,x}$) é composto por la velocidade angular do planeta ($\omega$), la latitude ($\varphi$), la y velocidade do objeto ($v_y$) e la z velocidade do objeto ($v_z$):
| $ a_{c,x} = 2 \omega ( v_y \sin \varphi - v_z \cos \varphi )$ |
e a definição de o fator de Coriolis ($f$) é:
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
além da restrição de movimento na superfície, onde:
$v_z = 0$
resulta que la aceleração de Coriolis na direção x ($a_{c,x}$) é:
| $ a_{s,x} = f v_y $ |
ID:(11698, 0)
Aceleração de Coriolis no plano, coordenada y
Equação
Como la aceleração de Coriolis na direção x ($a_{c,x}$) pode ser reescrito com o fator de Coriolis ($f$) e sob a condição de que não haja movimento vertical:
$v_z = 0$
Assim, deduz-se que la aceleração de Coriolis na superfície, na direção y ($a_{s,y}$) é:
| $ a_{s,y} = - f v_x $ |
Como la aceleração de Coriolis na direção y ($a_{c,y}$) é composto por la velocidade angular do planeta ($\omega$), la x velocidade do objeto ($v_x$) e la latitude ($\varphi$):
| $ a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi$ |
e a definição de o fator de Coriolis ($f$) é:
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
além da restrição de um movimento na superfície onde:
$v_z = 0$
isso leva a que la aceleração de Coriolis na direção y ($a_{c,y}$) seja:
| $ a_{s,y} = - f v_x $ |
ID:(11699, 0)
Aceleração de Coriolis no plano, coordenada z
Equação
Como la aceleração de Coriolis na direção z ($a_{c,z}$) pode ser reescrito com o segundo fator de Coriolis ($e$) e sob a condição de que não haja movimento vertical:
$v_z = 0$
Assim, deduz-se que la aceleração de Coriolis na superfície, na direção z ($a_{s,z}$) é:
| $ a_{s,z} = e v_x $ |
Como la aceleração de Coriolis na direção y ($a_{c,y}$) é composto por la velocidade angular do planeta ($\omega$), la x velocidade do objeto ($v_x$) e la latitude ($\varphi$):
| $ a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi$ |
e a definição de o segundo fator de Coriolis ($e$) é:
| $ e = 2 \omega \cos \varphi $ |
além da restrição de um movimento na superfície onde:
$v_z = 0$
isso leva a que la aceleração de Coriolis na superfície, na direção z ($a_{s,z}$) seja:
| $ a_{s,z} = e v_x $ |
ID:(15451, 0)