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Équations
a_{s,x} = f v_y
a_sx = f * v_y
a_{s,y} = - f v_x
a_sy = - f * v_x
a_{s,z} = e v_x
a_sz = e * v_x
e = 2 \omega \cos \varphi
e = 2* omega * cos( phi )
f = 2 \omega \sin \varphi
f = 2* omega * sin( phi )
ID:(15444, 0)

Facteur de Coriolis
Équation 
Pour simplifier les équations, nous travaillons avec un facteur de Coriolis (f), qui est une constante pour l'emplacement physique, car elle inclut a vitesse angulaire de la planète (\omega) pour la Terre et a latitude (\varphi) pour l'emplacement :
![]() |

Dans l'hémisphère sud, la latitude est négative, et avec elle, 8600, ce qui explique pourquoi les systèmes tournent dans le sens opposé à l'hémisphère nord.
ID:(11697, 0)

Deuxième facteur de Coriolis
Équation 
Pour simplifier les équations, nous travaillons avec un deuxième facteur de Coriolis (e), qui est une constante pour l'emplacement physique, car elle inclut a vitesse angulaire de la planète (\omega) pour la Terre et a latitude (\varphi) pour l'emplacement :
![]() |
ID:(15450, 0)

Accélération de Coriolis dans le plan, coordonnée x
Équation 
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x (a_{c,x}) peut être réécrit avec le facteur de Coriolis (f) et la condition qu'il n'y a pas de mouvement vertical :
v_z = 0
il en résulte que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction x (a_{s,x}) est :
![]() |
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x (a_{c,x}) est composé de a vitesse angulaire de la planète (\omega), a latitude (\varphi), a y vitesse de l'objet (v_y) et a z vitesse de l'objet (v_z) :
a_{c,x} = 2 \omega ( v_y \sin \varphi - v_z \cos \varphi ) |
et la définition de le facteur de Coriolis (f) est :
f = 2 \omega \sin \varphi |
ainsi que la contrainte de mouvement à la surface où :
v_z = 0
il en résulte que a accélération de Coriolis dans la direction x (a_{c,x}) est :
a_{s,x} = f v_y |
ID:(11698, 0)

Accélération de Coriolis dans le plan, coordonnée y
Équation 
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x (a_{c,x}) peut être réécrit avec le facteur de Coriolis (f) et sous la condition qu'il n'y ait pas de mouvement vertical :
v_z = 0
Ainsi, on déduit que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction y (a_{s,y}) est :
![]() |
Comme a accélération de Coriolis dans la direction y (a_{c,y}) est composé de a vitesse angulaire de la planète (\omega), a x vitesse de l'objet (v_x) et a latitude (\varphi) :
a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi |
et que la définition de le facteur de Coriolis (f) est :
f = 2 \omega \sin \varphi |
en plus de la contrainte d'un mouvement à la surface où :
v_z = 0
cela conduit à ce que a accélération de Coriolis dans la direction y (a_{c,y}) soit :
a_{s,y} = - f v_x |
ID:(11699, 0)

Accélération de Coriolis dans le plan, coordonnée z
Équation 
Comme a accélération de Coriolis dans la direction z (a_{c,z}) peut être réécrit avec le deuxième facteur de Coriolis (e) et sous la condition qu'il n'y ait pas de mouvement vertical :
v_z = 0
Ainsi, on déduit que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction z (a_{s,z}) est :
![]() |
Comme a accélération de Coriolis dans la direction y (a_{c,y}) est composé de a vitesse angulaire de la planète (\omega), a x vitesse de l'objet (v_x) et a latitude (\varphi) :
a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi |
et que la définition de le deuxième facteur de Coriolis (e) est :
e = 2 \omega \cos \varphi |
en plus de la contrainte d'un mouvement à la surface où :
v_z = 0
cela conduit à ce que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction z (a_{s,z}) soit :
a_{s,z} = e v_x |
ID:(15451, 0)