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Partikelaustausch

Storyboard

Der Austausch von Substanzen zwischen der Atmosphäre und dem Ozean kann Partikel einschließen. Dies ist besonders relevant, wenn man den Übergang von CO2-Molekülen aus der Atmosphäre in den Ozean untersucht.

Ocean-Atmosphere Interactions of Gases and Particles, Peter S. Liss, Martin T. Johnson (eds.). Springer, 2014

Chapter: Transfer Across the Air-Sea Interface

>Modell

ID:(1630, 0)



Mechanismen

Iframe

>Top



Code
Konzept

Mechanismen

ID:(15636, 0)



CO2-Diffusion

Beschreibung

>Top


Die Absorption von CO2 durch die Ozeane trägt dazu bei, die Auswirkungen dieses Gases in der Atmosphäre zu mildern und verzögert somit den Klimawandel. Die involvierten Prozesse sind jedoch komplexer und umfassen:

- Gasausstausch mit der Atmosphäre: Der Ozean und die Atmosphäre tauschen ständig CO2 durch Gasaustausch aus. Das atmosphärische CO2 löst sich in der Oberfläche des Ozeans auf und bildet Kohlensäure (H2CO3), die dann in Wasserstoffionen (H+) und Bicarbonationen (HCO3-) dissoziiert. Dieser Prozess hilft, das Gleichgewicht der CO2-Konzentrationen zwischen dem Ozean und der Atmosphäre zu halten.

- Photosynthese und Atmung: Marine Organismen wie Phytoplankton und Algen betreiben Photosynthese und nehmen CO2 aus dem Wasser auf, um organische Substanz zu produzieren und Sauerstoff freizusetzen. Dieser Prozess, als Kohlenstofffixierung bekannt, hilft, CO2 aus dem Ozean zu entfernen. Andererseits atmen marine Organismen auch, was bedeutet, dass sie CO2 ins Wasser abgeben während der Zersetzung organischer Substanz.

- Ozeanzirkulation: Der Ozean zeichnet sich durch seine globale Zirkulation aus, bei der Strömungen CO2-reiches Wasser von der Oberfläche in die Tiefe und umgekehrt transportieren. Dies trägt zur Verteilung und Durchmischung von CO2 im gesamten Ozean bei und ermöglicht es den Tiefenwassern, große Mengen an gelöstem CO2 zu speichern.

- Sedimentation und Einbettung: Ein Teil der von marinen Organismen produzierten organischen Substanz, einschließlich des durch Photosynthese aufgenommenen CO2, kann zum Meeresboden sinken. Wenn sich Sedimente über geologische Zeiträume ansammeln, kann der organische Kohlenstoff eingebettet und über lange Zeiträume im Meeresboden gespeichert werden.

Jährlicher Kohlenstofffluss in PgC/Jahr. Die schwarzen Zahlen stehen für die vorindustrielle Revolution, die roten Zahlen für die Steigerungen im Zusammenhang mit der industriellen Revolution. Ocean-Atmosphere Interactions of Gases and Particles, Peter S. Liss Martin T. Johnson (Editors), Springer, 2014

Abhängig von der Region und der Zeit auf dem Planeten gibt es in der Atmosphäre eine höhere Kohlenstoffkonzentration als im Ozean oder umgekehrt, und bestimmt so, ob der Kohlenstofffluss von der Luft ins Wasser oder umgekehrt erfolgt.

ID:(12297, 0)



Übertragungsrate und relative Geschwindigkeit

Beschreibung

>Top


In einer ersten Näherung ist die Abhängigkeit von die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) in Bezug auf die relative Geschwindigkeit, die durch Subtraktion von der Velocidad del agua (u_w) von der Velocidad del aire (u_a) berechnet wird, proportional zu

k_w \propto u_a - u_w



wie im Diagramm dargestellt:

ID:(12298, 0)



Übertragungsrate und Schmidt-Zahl

Beschreibung

>Top


Die Beziehung zwischen die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) ist indirekt proportional zu der Schmidt-Nummer (Sc), daher wird sie als proportional zu dieser Zahl, hoch Exponente de Schmidt (n), ausgedrückt, die negativ ist:

k_w\propto Sc^n



was mit Exponente de Schmidt (n) gleich -0,5 dargestellt wird:

ID:(12299, 0)



Löslichkeit als Funktion der Schmidt-Zahl

Konzept

>Top


Die Beweglichkeit von Molekülen, dargestellt durch die Gaslöslichkeit (\alpha), wird als Funktion der Partikelkonzentration modelliert, die durch der Schmidt-Nummer (Sc) charakterisiert ist. Diese wird wiederum aus den Parametern der Viscosidad en masa acuosa (\eta), der Densidad en capa de masa acuosa (\rho) und der Constante de difusión en masa acuosa (D) mithilfe des folgenden Ausdrucks berechnet:

Sc =\displaystyle\frac{ \eta }{ \rho D }



Diese Beziehung wird im folgenden Diagramm visualisiert:

Ocean-Atmosphere Interactions of Gases and Particles, Peter S. Liss, Martin T. Johnson (eds.), Springer-Verlag Berlin Heidelberg

ID:(12245, 0)



CO2-Austausch, Geschwindigkeit aus Wasser

Konzept

>Top


Die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) kann mithilfe gemessener Daten modelliert werden. Erstens hängt es von der Geschwindigkeit ab, mit der das System Kohlenstoff von der Luft-Wasser-Grenzfläche entfernt, wodurch die Transportgeschwindigkeit proportional zur Relativgeschwindigkeit zwischen den beiden Medien wird.

Zweitens gibt es einen Effekt der Ionenmobilität, der durch der Schmidt-Nummer (Sc) beschrieben werden kann und die Beziehung zwischen Impulsdiffusion und Partikeln darstellt. Diese Abhängigkeit ist jedoch nicht linear und wird durch einen Faktor Exponente de Schmidt (n) beeinflusst, der je nach Oberflächenrauheit zwischen -1/2 und -2/3 variiert.

Schließlich hängt die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) auch von der Factor beta del transporte aire a agua de CO2 (\beta) ab, die wiederum durch das Rauheitsniveau der Oberfläche bestimmt wird.

Zusammenfassend wird das Gas die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) als Funktion von der Velocidad del agua (u_w), der Velocidad del aire (u_a), der Schmidt-Nummer (Sc), der Factor beta del transporte aire a agua de CO2 (\beta) und Exponente de Schmidt (n) wie folgt beschrieben:

k_w = ( u_a - u_w ) \beta Sc ^ n

ID:(15652, 0)



Modell

Top

>Top



Parameter

Symbol
Text
Variable
Wert
Einheiten
Berechnen
MKS-Wert
MKS-Einheiten
C_b
C_b
Concentración de gas en el agua
C_0
C_0
Concentración de gas en el aire
C_z
C_z
Concentración en la profundidad z
C_0
C_0
Concentración en la superficie
D
D
Constante de difusión en masa acuosa
m/s^2
\rho
rho
Densidad en capa de masa acuosa
kg/m^3
n
n
Exponente de Schmidt
-
\beta
beta
Factor beta del transporte aire a agua de CO2
-
F_a
F_a
Gasflussdichte zwischen Atmosphäre und Ozean
1/m^2s
\alpha
alpha
Gaslöslichkeit
-
\Delta p_{gas}
Dp_gas
Gaspartialdruckdifferenz zwischen Wasser und Luft
Pa
k_a
k_a
Gasübertragungsrate in Luft
m/s
\delta_c
delta_c
Grosor de la capa superficial
m
\delta_{\eta}
delta_eta
Grosor de la capa viscosa
m
C
C
Konzentrationsfluss
D_C
D_C
Konzentrationsübertragungskonstante
-
Sc
Sc
Schmidt-Nummer
-
k
k
Velocidad de transferencia
m/s
u_w
u_w
Velocidad del agua
m/s
U_z
U_z
Velocidad del agua en la profundidad z
m/s
u_a
u_a
Velocidad del aire
m/s
\eta
eta
Viscosidad en masa acuosa
Pa s

Variablen

Symbol
Text
Variable
Wert
Einheiten
Berechnen
MKS-Wert
MKS-Einheiten
C_{w,0}
C_w0
Gaskonzentration im Wasser
1/m^3
C_a
C_a
Gaskonzentration in der Atmosphäre
1/m^3
k_w
k_w
Gasübertragungsrate in Wasser
m/s

Berechnungen


Zuerst die Gleichung auswählen: zu , dann die Variable auswählen: zu
C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) C_w = alpha * C_a delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta F_a =- k_a * Dp_gas F_w = k_w * Dp_gas k = F /( C_0 - C_b ) k_a = D / delta_c k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

Berechnungen

Symbol
Gleichung
Gelöst
Übersetzt

Berechnungen

Symbol
Gleichung
Gelöst
Übersetzt

Variable Gegeben Berechnen Ziel : Gleichung Zu verwenden
C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) C_w = alpha * C_a delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta F_a =- k_a * Dp_gas F_w = k_w * Dp_gas k = F /( C_0 - C_b ) k_a = D / delta_c k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta




Gleichungen

#
Gleichung

C = D_C U_z ( C_z - C_0 )

C = D_C * U_z *( C_z - C_0 )


C_w = \alpha C_a

C_w = alpha * C_a


\delta_c = \sqrt{\displaystyle\frac{ \rho D }{ \eta }} \delta_{\eta}

delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta


F_a =- k_a \Delta p_{gas}

F_a =- k_a * Dp_gas


F_w = k_w \Delta p_{gas}

F_w = k_w * Dp_gas


k =\displaystyle\frac{ F }{ C_0 - C_b }

k = F /( C_0 - C_b )


k_a = \displaystyle\frac{ D }{ \delta_c }

k_a = D / delta_c


k_w = ( u_a - u_w ) \beta Sc ^ n

k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n


Sc =\displaystyle\frac{ \eta }{ \rho D }

Sc = eta /( rho * D )

ID:(15641, 0)



Flujo difuso con la velocidad de transferencia

Gleichung

>Top, >Modell


Da der diffusive Fluss F mit dem Gesetz von Fick modelliert werden kann:

F = - D \displaystyle\frac{d C }{d t }



können wir eine Beziehung zwischen der Transfergeschwindigkeit k und der Konzentrationsdifferenz \Delta C wie folgt herstellen:

F_a =- k_a \Delta p_{gas}

F_a
Gasflussdichte zwischen Atmosphäre und Ozean
1/m^2s
9400
\Delta p_{gas}
Gaspartialdruckdifferenz zwischen Wasser und Luft
Pa
9404
k_a
Gasübertragungsrate in Luft
m/s
9407
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

Der diffusive Fluss F wird durch das Fick\'sche Gesetz beschrieben:

F = - D \displaystyle\frac{d C }{d t }



wobei D die Diffusionskonstante und dC/dx das Konzentrationsgefälle ist. Wenn wir eine Transfergeschwindigkeit wie folgt definieren:

k_a = \displaystyle\frac{ D }{ \delta_c }



können wir eine Flussequation der Form definieren:

F_a =- k_a \Delta p_{gas}

ID:(12226, 0)



Konzentrationsprofil in der Oberflächenschicht (MOST)

Gleichung

>Top, >Modell


Mit dem Modell der Monin-Obukhov-Ähnlichkeitstheorie (MOST) kann der Fluss von Elementen wie Gasen unter Berücksichtigung der Verschiebung der Oberfläche und eines Übertragungskoeffizienten geschätzt werden. Dies wird wie folgt ausgedrückt:

C = D_C U_z ( C_z - C_0 )

C_z
Concentración en la profundidad z
1/m^3
9429
C_0
Concentración en la superficie
1/m^3
9428
C
Konzentrationsfluss
kg/m^2s
10067
D_C
Konzentrationsübertragungskonstante
-
10066
U_z
Velocidad del agua en la profundidad z
m/s
9421
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

Im Modell der Monin-Obukhov-Ähnlichkeitstheorie (MOST) wird der Fluss von Elementen wie Gasen geschätzt, indem die Konzentrationsdifferenz zwischen Luft und Wasser berücksichtigt wird, dargestellt durch

C_z - C_0



und der Fluss wird unter Verwendung des Übertragungskoeffizienten D_C und der Oberflächengeschwindigkeit U_z berechnet, wie folgt:

C = D_C U_z ( C_z - C_0 )

Damit kann der Fluss der Elemente zwischen Luft und Wasser abgeschätzt werden.

ID:(12224, 0)



Beziehungen der Oberflächenkonzentration

Gleichung

>Top, >Modell


Der Konzentrationsunterschied zwischen die Gaskonzentration in der Atmosphäre (C_a) und die Gaskonzentration im Wasser (C_{w,0}) hängt von die Gaslöslichkeit (\alpha) ab. Daher wird die folgende Beziehung hergestellt:

C_w = \alpha C_a

C_w
Gaskonzentration im Wasser
1/m^3
9415
C_a
Gaskonzentration in der Atmosphäre
1/m^3
9416
\alpha
Gaslöslichkeit
-
9406
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

ID:(12235, 0)



Transport einer Menge

Gleichung

>Top, >Modell


Die Transfergeschwindigkeit einer Größe k wird als Fluss F geteilt durch die Konzentrationsdifferenz zwischen den beiden Medien definiert, dargestellt als

C_0-C_b



Daher kann sie wie folgt ausgedrückt werden:

k =\displaystyle\frac{ F }{ C_0 - C_b }

C_b
Concentración de gas en el agua
1/m^3
9401
C_0
Concentración de gas en el aire
1/m^3
9402
F
Gasflussdichte zwischen Atmosphäre und Ozean
1/m^2s
9400
k
Velocidad de transferencia
m/s
9403
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

ID:(12213, 0)



Übertragungsgeschwindigkeit

Gleichung

>Top, >Modell


Die Gasübertragungsrate in Luft (k_a) kann aus dem Fick'schen Gesetz geschätzt werden, indem der Constante de difusión en masa acuosa (D) mit der Grosor de la capa superficial (\delta_c) wie folgt verglichen wird:

k_a = \displaystyle\frac{ D }{ \delta_c }

D
Constante de difusión en masa acuosa
m^2/s
9414
k_a
Gasübertragungsrate in Luft
m/s
9407
\delta_c
Grosor de la capa superficial
m
9430
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

ID:(12227, 0)



CO2-Austausch

Gleichung

>Top, >Modell


Die Übertragungsgeschwindigkeit von CO2 von der Atmosphäre auf das Wasser kann mit einer Gleichung modelliert werden, die der allgemeinen Regel ähnelt

k =\displaystyle\frac{ F }{ C_0 - C_b }



In diesem Modell wird der Konzentrationsunterschied durch den Unterschied des Partialdrucks des Gases und seiner Löslichkeit \alpha ersetzt. Die Gleichung kann wie folgt ausgedrückt werden:

F_w = k_w \Delta p_{gas}

\Delta p_{gas}
Gaspartialdruckdifferenz zwischen Wasser und Luft
Pa
9404
k_w
Gasübertragungsrate in Wasser
m/s
9405
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

Wenn wir den Gasfluss F und die Transportgeschwindigkeit k betrachten, basierend auf der allgemeinen Beziehung:

k =\displaystyle\frac{ F }{ C_0 - C_b }



Wenn wir die Konzentrationsdifferenz C_0 - C_b durch die Differenz des Partialdrucks des Gases unter Verwendung der Löslichkeit \alpha ersetzen, erhalten wir:

C_0 - C_b = \alpha \Delta p_{CO2}



erhalten wir:

F_w = k_w \Delta p_{gas}

ID:(12214, 0)



CO2-Austausch, Geschwindigkeit aus Wasser

Gleichung

>Top, >Modell


Der Gasparameter die Gasübertragungsrate in Wasser (k_w) wird in Bezug auf der Velocidad del agua (u_w), der Velocidad del aire (u_a), der Schmidt-Nummer (Sc), der Factor beta del transporte aire a agua de CO2 (\beta) und Exponente de Schmidt (n) wie folgt beschrieben:

k_w = ( u_a - u_w ) \beta Sc ^ n

n
Exponente de Schmidt
-
9926
\beta
Factor beta del transporte aire a agua de CO2
-
9409
k_w
Gasübertragungsrate in Wasser
m/s
9405
Sc
Schmidt-Nummer
-
9410
u_w
Velocidad del agua
m/s
9437
u_a
Velocidad del aire
m/s
9408
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

ID:(12215, 0)



Schmidts Zahl Sc

Gleichung

>Top, >Modell


Die Schmidt-Zahl stellt eine Beziehung zwischen der viskosen Diffusion

D_p \equiv \displaystyle\frac{ \eta }{ \rho }



und der Partikeldiffusion

D_N \equiv \mu k_B T

.

Die viskose Diffusion entspricht dabei der Viskosität geteilt durch die Dichte, während die Partikeldiffusion durch die Diffusionskonstante beschrieben wird. Daher wird sie wie folgt definiert:

Sc =\displaystyle\frac{ \eta }{ \rho D }

D
Constante de difusión en masa acuosa
m^2/s
9414
\rho
Densidad en capa de masa acuosa
kg/m^3
9413
Sc
Schmidt-Nummer
-
9410
\eta
Viscosidad en masa acuosa
Pa s
9412
k = F /( C_0 - C_b ) F_w = k_w * Dp_gas k_w = ( u_a - u_w )* beta * Sc ^ n Sc = eta /( rho * D ) C = D_C * U_z *( C_z - C_0 ) F_a =- k_a * Dp_gas k_a = D / delta_c delta_c =sqrt( D * rho / eta )* delta_eta C_w = alpha * C_a C_bC_0C_zC_0DrhonbetaF_aC_w0C_aalphaDp_gask_ak_wdelta_cdelta_etaCD_CScku_wU_zu_aeta

ID:(12216, 0)



Oberflächendicke und viskose Schicht

Gleichung

>Top, >Modell


El grosor de la superficie y de la capa viscosas son proposicionales siendo la constante una función de la constante difusión, viscosidad y densidad.

Por ello con es

\delta_c = \sqrt{\displaystyle\frac{ \rho D }{ \eta }} \delta_{\eta}

ID:(12229, 0)