Deformación elastica transversal
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Cuando se aplica un torque en la superficie de un cuerpo, se crea simultáneamente una zona donde el material se comprime y otra donde se expande, dando lugar a un movimiento perpendicular al vector normal de la superficie. Esto es lo que se conoce como deformación transversal.
ID:(2064, 0)
Modelo
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Parámetros
Variables
Cálculos
Cálculos
Cálculos
Ecuaciones
$ E =2 G (1+ \nu )$
E =2* G *(1+ nu )
$ \tau = G \gamma $
tau = G * gamma
$ w =\displaystyle\frac{1}{2} E ( \epsilon_1 ^2+ \epsilon_2 ^2+ \epsilon_3 ^2) \displaystyle\frac{1}{2} G ( \gamma_1 ^2+ \gamma_2 ^2+ \gamma_3 ^2)$
w = E *( e_1 ^2+ e_2 ^2+ e_3 ^2)/2 + G *( g_1 ^2+ g_2 ^2+ g_3 ^2)/2
$ w =\displaystyle\frac{1}{2} E ( \sigma_1 ^2+ \sigma_2 ^2+ \sigma_3 ^2)+ \displaystyle\frac{1}{2 G }( \tau_1 ^2+ \tau_2 ^2+ \tau_3 ^2)$
w = E *( s_1 ^2+ s_2 ^2+ s_3 ^2)/2 + G *( t_1 ^2+ t_2 ^2+ t_3 ^2)/2
$ W =\displaystyle\frac{1}{2} V G \gamma ^2$
W = V * G * g^2/2
$ W =\displaystyle\frac{1}{2 G } V \tau ^2$
W = V * t ^2/(2* G )
$ W =\displaystyle\frac{1}{2 E } V ( \sigma_1 ^2+ \sigma_2 ^2+ \sigma_3 ^2)+\displaystyle\frac{1}{2 G } V ( \tau_1 ^2+ \tau_2 ^2+ \tau_3 ^2)$
W = V *( s_1 ^2 + s_2 ^2 + s_3 ^2)/(2* E )+ V * ( t_1 ^2+ t_2 ^2+ t_3 ^2)/(2* G )
$ W =\displaystyle\frac{1}{2} V E ( \epsilon_1 ^2+ \epsilon_2 ^2+ \epsilon_3 ^2) +\displaystyle\frac{1}{2} V G ( \gamma_1 ^2+ \gamma_2 ^2+ \gamma_3 ^2)$
W =( V * E /2)( e_1 ^2+ e_2 ^2+ e_3 ^2)+( V * G/2)( g_1 ^2+ g_2 ^2+ g_3 ^2)
ID:(15373, 0)
Ley de Hooke para el caso de cizalla
Ecuación
En el caso de cizalla la deformación no se asocia a dilatar o comprimir si no que a desfasar lateralmente las caras de un cubo. La cizalla por ello se describe con el ángulo
$ \tau = G \gamma $ |
donde
ID:(3771, 0)
Módulo de cizalla
Ecuación
El módulo de cizalla
u
$ E =2 G (1+ \nu )$ |
donde
ID:(3772, 0)
Energía de Cizalla
Ecuación
En analogía la energía por deformación, la energía por cizalla es proporcional al ángulo cizalla
$ W =\displaystyle\frac{1}{2} V G \gamma ^2$ |
ID:(3789, 0)
Energía de cizalla y torsión
Ecuación
Como la energía de deformación es
$W=\displaystyle\frac{1}{2}VG\gamma^2$
con la ley de Hook para materiales
$\tau=G\gamma$
se obtiene:
$ W =\displaystyle\frac{1}{2 G } V \tau ^2$ |
ID:(3791, 0)
Energía de deformación y cizalla
Ecuación
La relación de la energía
$W=\displaystyle\frac{1}{2}VE\epsilon^2$
y la energía de cizalla con el ángulo
$W=\displaystyle\frac{1}{2}VG\gamma^2$
se puede generalizar para el caso de tres dimensiones:
$ W =\displaystyle\frac{1}{2} V E ( \epsilon_1 ^2+ \epsilon_2 ^2+ \epsilon_3 ^2) +\displaystyle\frac{1}{2} V G ( \gamma_1 ^2+ \gamma_2 ^2+ \gamma_3 ^2)$ |
en donde
ID:(3766, 0)
Energía de tensión y torsión
Ecuación
Con la relación de la energía
$W=\displaystyle\frac{1}{2}VE(\epsilon_1^2+\epsilon_2^2+\epsilon_3^2)$
y la ley de Hook para el material continuo
$\sigma_i=E\epsilon_i$
se puede escribir la energía en función de la tensión
$ W =\displaystyle\frac{1}{2 E } V ( \sigma_1 ^2+ \sigma_2 ^2+ \sigma_3 ^2)+\displaystyle\frac{1}{2 G } V ( \tau_1 ^2+ \tau_2 ^2+ \tau_3 ^2)$ |
en donde
ID:(3767, 0)
Densidad de energía de deformación y cizalla
Ecuación
Como la energía
$ W =\displaystyle\frac{1}{2} V E ( \epsilon_1 ^2+ \epsilon_2 ^2+ \epsilon_3 ^2) +\displaystyle\frac{1}{2} V G ( \gamma_1 ^2+ \gamma_2 ^2+ \gamma_3 ^2)$ |
donde
$ w =\displaystyle\frac{ W }{ V }$ |
por lo que se tiene:
$ w =\displaystyle\frac{1}{2} E ( \epsilon_1 ^2+ \epsilon_2 ^2+ \epsilon_3 ^2) \displaystyle\frac{1}{2} G ( \gamma_1 ^2+ \gamma_2 ^2+ \gamma_3 ^2)$ |
en donde
ID:(3768, 0)
Densidad de energía de tensión y torsión
Ecuación
Como la energía
$ W =\displaystyle\frac{1}{2 E } V ( \sigma_1 ^2+ \sigma_2 ^2+ \sigma_3 ^2)+\displaystyle\frac{1}{2 G } V ( \tau_1 ^2+ \tau_2 ^2+ \tau_3 ^2)$ |
donde
$ w =\displaystyle\frac{ W }{ V }$ |
por lo que se tiene:
$ w =\displaystyle\frac{1}{2} E ( \sigma_1 ^2+ \sigma_2 ^2+ \sigma_3 ^2)+ \displaystyle\frac{1}{2 G }( \tau_1 ^2+ \tau_2 ^2+ \tau_3 ^2)$ |
en donde
ID:(3769, 0)