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Solution

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ID:(1022, 0)



Mécanismes

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Concept

Mécanismes

ID:(15302, 0)



Modèle

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Unités MKS

Variables

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Unités MKS

Calculs


D'abord, sélectionnez l'équation: à , puis, sélectionnez la variable: à
c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drdc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)dc/dt=Dd^2c/dx^2j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

Calculs

Symbole
Équation
Résolu
Traduit

Calculs

Symbole
Équation
Résolu
Traduit

Variable Donnée Calculer Cible : Équation À utiliser
c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drdc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)dc/dt=Dd^2c/dx^2j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)




Équations

#
Équation

c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)}

c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)


c(r)=\displaystyle\frac{r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1)}{r(r_2-r_1)}

c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))


c(x)=c_1+\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}(x-x_1)

c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)


c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\left(\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h-x}{2\sqrt{Dt}}+\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h+x}{2\sqrt{Dt}}\right)

c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))


c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\textrm{erfc}\displaystyle\frac{x}{2\sqrt{Dt}}

c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))


c(x,t)=\displaystyle\frac{M}{\sqrt{\pi Dt}}e^{-x^2/4Dt}

c(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)


\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=\displaystyle\frac{D}{r}\displaystyle\frac{\partial}{\partial r}\left( r\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)

dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/dr


\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\left(\displaystyle\frac{\partial^2c}{\partial r^2}+\displaystyle\frac{2}{r}\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)

dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)


\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}

dc/dt=Dd^2c/dx^2


j=-D\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}

j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)


J=\displaystyle\frac{2\pi D(c_2-c_1)}{\ln(r_2/r_1)}

J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)


J=4\pi D\displaystyle\frac{r_1r_2}{r_2-r_1}(c_2-c_1)

J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(15360, 0)



Équation de diffusion, 1D

Équation

>Top, >Modèle


L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en une dimension est régie par l'équation :

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

D est la constante de diffusion.

ID:(8381, 0)



Solution, 1D, stationnaire

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}



pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 en position x_1 et une concentration c_2 en position x_2 donne la distribution suivante :

c(x)=c_1+\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}(x-x_1)

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8388, 0)



Solution, 1D, stationnaire, flux

Équation

>Top, >Modèle


Avec la solution

c(x)=c_1+\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}(x-x_1)



et l'équation de la loi de Fick

j =- D \displaystyle\frac{ dc_n }{ dz }



le flux est calculé comme suit :

j=-D\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8389, 0)



Solution, 1D, point

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}



pour le cas d'une concentration ponctuelle c (delta de Dirac) avec un volume total de M est la suivante :

c(x,t)=\displaystyle\frac{M}{\sqrt{\pi Dt}}e^{-x^2/4Dt}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8383, 0)



Solution, 1D, zone non ponctuelle

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}



pour le cas d'une concentration c dans un système semi-infini avec une concentration fixe à l'origine c_0 est la suivante :

c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\left(\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h-x}{2\sqrt{Dt}}+\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h+x}{2\sqrt{Dt}}\right)

ID:(8385, 0)



Solution, 1D, semi-infinie

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}



pour le cas d'une concentration c dans un système semi-infini avec une concentration fixe à l'origine c_0 est la suivante :

c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\textrm{erfc}\displaystyle\frac{x}{2\sqrt{Dt}}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8384, 0)



Équation de diffusion, 2D

Équation

>Top, >Modèle


L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en deux dimensions avec une symétrie rotationnelle est régie par l'équation :

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=\displaystyle\frac{D}{r}\displaystyle\frac{\partial}{\partial r}\left( r\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

D est la constante de diffusion.

ID:(8382, 0)



Solution, 2D, stationnaire

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=\displaystyle\frac{D}{r}\displaystyle\frac{\partial}{\partial r}\left( r\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)



pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 au rayon r_1 et une concentration c_2 au rayon r_2 donne un flux comme suit :

c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8386, 0)



Solution, 2D, stationnaire, flux

Équation

>Top, >Modèle


Pour la solution

c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)}



le flux est calculé comme suit :

J=\displaystyle\frac{2\pi D(c_2-c_1)}{\ln(r_2/r_1)}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8387, 0)



Équation de Diffusion, 3D

Équation

>Top, >Modèle


L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en deux dimensions avec une symétrie rotationnelle est régie par l'équation :

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\left(\displaystyle\frac{\partial^2c}{\partial r^2}+\displaystyle\frac{2}{r}\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

D est la constante de diffusion.

ID:(8390, 0)



Solution, 3D, stationnaire

Équation

>Top, >Modèle


La solution de l'équation

\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\left(\displaystyle\frac{\partial^2c}{\partial r^2}+\displaystyle\frac{2}{r}\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)



pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 au rayon r_1 et une concentration c_2 au rayon r_2 donne un flux comme suit :

c(r)=\displaystyle\frac{r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1)}{r(r_2-r_1)}

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8391, 0)



Solution, 3D, stationnaire, flux

Équation

>Top, >Modèle


Pour la solution

c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)}



le flux est calculé de la manière suivante :

J=4\pi D\displaystyle\frac{r_1r_2}{r_2-r_1}(c_2-c_1)

dc/dt=Dd^2c/dx^2dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/drc(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)

ID:(8392, 0)