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Équations
c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)}
c(r)=(c_1ln(r_2/r)+c_2ln(r/r_1))/ln(r_2/r_1)
c(r)=\displaystyle\frac{r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1)}{r(r_2-r_1)}
c(r)=(r_1c_1(r_2-r)+r_2c_2(r-r_1))/(r(r_2-r_1))
c(x)=c_1+\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}(x-x_1)
c(x)=c_1+(c_2-c_1)(x-x_1)/(x_2-x_1)
c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\left(\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h-x}{2\sqrt{Dt}}+\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h+x}{2\sqrt{Dt}}\right)
c(x,t)=c_0/2 (erfc(h-x/2 sqrt(Dt))+erfc(h+x/2 sqrt(Dt)))
c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\textrm{erfc}\displaystyle\frac{x}{2\sqrt{Dt}}
c(x,t)=c_0/2 erfc(x/2 sqrt(Dt))
c(x,t)=\displaystyle\frac{M}{\sqrt{\pi Dt}}e^{-x^2/4Dt}
c(x,t)=M/sqrt(pi Dt) e^(-x^2/4Dt)
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=\displaystyle\frac{D}{r}\displaystyle\frac{\partial}{\partial r}\left( r\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)
dc/dt=(D/r)d(rdc/dr)/dr
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\left(\displaystyle\frac{\partial^2c}{\partial r^2}+\displaystyle\frac{2}{r}\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right)
dc/dt=D(d^2c/dr^2+(2/r)dc/dr)
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2}
dc/dt=Dd^2c/dx^2
j=-D\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}
j=-D(c_2-c_1)/(x_2-x_1)
J=\displaystyle\frac{2\pi D(c_2-c_1)}{\ln(r_2/r_1)}
J=2pi D(c_2-c_1)/ln(r_2/r_1)
J=4\pi D\displaystyle\frac{r_1r_2}{r_2-r_1}(c_2-c_1)
J=4pi Dr_1r_2(c_2-c_1)/(r_2-r_1)
ID:(15360, 0)

Équation de diffusion, 1D
Équation 
L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en une dimension est régie par l'équation :
![]() |
où D est la constante de diffusion.
ID:(8381, 0)

Solution, 1D, stationnaire
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2} |
pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 en position x_1 et une concentration c_2 en position x_2 donne la distribution suivante :
![]() |
ID:(8388, 0)

Solution, 1D, stationnaire, flux
Équation 
Avec la solution
c(x)=c_1+\displaystyle\frac{c_2-c_1}{x_2-x_1}(x-x_1) |
et l'équation de la loi de Fick
j =- D \displaystyle\frac{ dc_n }{ dz } |
le flux est calculé comme suit :
![]() |
ID:(8389, 0)

Solution, 1D, point
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2} |
pour le cas d'une concentration ponctuelle c (delta de Dirac) avec un volume total de M est la suivante :
![]() |
ID:(8383, 0)

Solution, 1D, zone non ponctuelle
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2} |
pour le cas d'une concentration c dans un système semi-infini avec une concentration fixe à l'origine c_0 est la suivante :
c(x,t)=\displaystyle\frac{1}{2}c_0\left(\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h-x}{2\sqrt{Dt}}+\textrm{erfc}\displaystyle\frac{h+x}{2\sqrt{Dt}}\right) |
ID:(8385, 0)

Solution, 1D, semi-infinie
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\displaystyle\frac{\partial^2 c}{\partial x^2} |
pour le cas d'une concentration c dans un système semi-infini avec une concentration fixe à l'origine c_0 est la suivante :
![]() |
ID:(8384, 0)

Équation de diffusion, 2D
Équation 
L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en deux dimensions avec une symétrie rotationnelle est régie par l'équation :
![]() |
où D est la constante de diffusion.
ID:(8382, 0)

Solution, 2D, stationnaire
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=\displaystyle\frac{D}{r}\displaystyle\frac{\partial}{\partial r}\left( r\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right) |
pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 au rayon r_1 et une concentration c_2 au rayon r_2 donne un flux comme suit :
![]() |
ID:(8386, 0)

Solution, 2D, stationnaire, flux
Équation 
Pour la solution
c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)} |
le flux est calculé comme suit :
![]() |
ID:(8387, 0)

Équation de Diffusion, 3D
Équation 
L'évolution temporelle et spatiale de la concentration c en deux dimensions avec une symétrie rotationnelle est régie par l'équation :
![]() |
où D est la constante de diffusion.
ID:(8390, 0)

Solution, 3D, stationnaire
Équation 
La solution de l'équation
\displaystyle\frac{\partial c}{\partial t}=D\left(\displaystyle\frac{\partial^2c}{\partial r^2}+\displaystyle\frac{2}{r}\displaystyle\frac{\partial c}{\partial r} \right) |
pour le cas stationnaire avec une concentration c_1 au rayon r_1 et une concentration c_2 au rayon r_2 donne un flux comme suit :
![]() |
ID:(8391, 0)

Solution, 3D, stationnaire, flux
Équation 
Pour la solution
c(r)=\displaystyle\frac{c_1\ln(r_2/r)+c_2\ln(r/r_1)}{\ln(r_2/r_1)} |
le flux est calculé de la manière suivante :
![]() |
ID:(8392, 0)