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Rayleigh-Bénard

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Una de las inestabilidades ampliamente estudiadas es la llamada inestabilidad de Rayleigh Bernard que describe la estructura de celdas que se forma cuando un liquido entra en convección en un gradiente de temperatura.

>Modelo

ID:(1168, 0)



Inestabilidad de Rayleigh-Bénard

Ecuación

>Top, >Modelo


Cuando un líquido está expuesto a un campo gravitacional de aceleración g y se encuentra entre dos placas horizontales con temperaturas superiores T_t e inferiores T_b, siendo la temperatura inferior mayor que la superior, se genera espontáneamente una corriente si el número de Rayleigh

R_c=\displaystyle\frac{g\alpha}{d\nu}(T_b-T_t)L^3

R_c=g*alpha*(T_b-T_t)*L^3/(d*nu)R_c=27*pi^4/4R=17610.39

supera un valor crítico. En este caso, L es la distancia entre las capas, d es la difusividad, \alpha es la expansión térmica y $

u$ es la viscosidad cinemática.

Puede encontrar más información en este enlace: http://home.iitk.ac.in/~sghorai/NOTES/benard/benard.html

ID:(9216, 0)



Inestabilidad de Rayleigh-Bénard, limite bordes libre-libre

Ecuación

>Top, >Modelo


El problema de autovalor se transforma en

(D^2-a^2)^3W=-a^2R_aW



sujeto a la condición de borde

$W=D^2W=D^4W=0 con z=0,1$



En vista de esto, podemos demostrar que

D^{2m}W=0

para

z=0,1

y

m = 1,2,\cdots



De ello se sigue que la solución requerida debe ser

W=A\sin(n\pi z)

con

n=1,2,3,\cdots



donde A es una constante y n es un entero. La sustitución de W conduce a la relación de valores propios

R_a=\frac{(n^2\pi^2+a^2)^3}{a^2}



Para un valor dado de a^2, el valor más bajo de R_c ocurre cuando n=1, que es el modo más bajo:

R_a=\frac{(\pi^2+a^2)^3}{a^2}



El número crítico de Rayleigh R_c se obtiene encontrando el valor mínimo de R_a cuando a^2 varía.

\frac{dR_a}{da^2}=0\rightarrow a_c=\frac{\pi}{\sqrt{2}}



y el correspondiente R_c es dado por

R_c=\displaystyle\frac{27}{4}\pi^4

R_c=g*alpha*(T_b-T_t)*L^3/(d*nu)R_c=27*pi^4/4R=17610.39

ID:(9217, 0)



Inestabilidad de Rayleigh-Bénard, limite bordes fijo-fijo

Ecuación

>Top, >Modelo


Se estabelecermos a origem na altura média da câmara, o problema a ser resolvido é dado por

(D^2-a^2)^3W=-a^2R_aW



sujeito à condição de contorno

$W=DW=(D^2-a^2)^2W=0 em z=0,1$



O problema é simétrico em relação aos dois limites, portanto, as funções próprias são divididas em duas classes distintas: (modo par), com simetria de velocidade vertical em relação ao plano médio, e (modo ímpar), com antissimetria de velocidade vertical. O modo par possui uma fileira de células ao longo da vertical, enquanto o modo ímpar possui duas fileiras de células. Suponhamos que a solução esteja na forma

W=e^{qz}



onde as raízes q são dadas por

(q^2-a^2)^3=-R_a^2



Seja

R_a^2=\lambda^3a^6



então as raízes são dadas por

q^2=-a^2(\lambda-1)



e

q^2=a^2\left[1+\frac{1}{2}\frac{\sqrt{3}}{2}\right]



Tomando a raiz quadrada novamente, as raízes são \pm iq_0, \pm q e \pm q^*, onde q_0=a\sqrt{\lambda-1} e

re(q)=q_1=a\left[\frac{1}{2}\sqrt{1+\lambda+\lambda^2}+\frac{1}{2}\sqrt{1+\frac{\lambda}{2}}\right]^{1/2}



im(q)=q_2=a\left[\frac{1}{2}\sqrt{1+\lambda+\lambda^2}-\frac{1}{2}\sqrt{1+\frac{\lambda}{2}}\right]^{1/2}



Aqui, q^* denota o complexo conjugado de q. A partir dessas relações, temos

(q_0^2+a^2)^2=a^4\lambda^2



(q^2-a^2)^2=\frac{1}{2}a^4\lambda^2(-1\pm i\sqrt{3})



Solución par

La solución par se expresa como

W=A\cos(q_0z)+B\cosh(qz)+C\cosh(q^*z)



Por lo tanto, tenemos

DW=-Aq_0\sin(q_0z)+Bq\sinh(qz)+Cq^*\sinh(q^*z)



(D^2-a^2)^2W=A(q_0^2+a^2)^2\cos(q_0z)+B(q^2-a^2)+C(q^{*2}-a^2)^2\cosh(q^*z)



Las condiciones proporcionan

\left[\begin{array}{ccc}\cos(q_0/2) & \cosh(q/2) & \cosh(q^/2) \ \sin(q_0/2) & \sinh(q/2) & \sinh(q^/2) \ -q_0\tan(q_0/2) & q\tanh(q/2) & q^\tanh(q^/2)\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}A \ B \ C\end{array}\right]=0



Para una solución no trivial (después de algunas manipulaciones), debemos tener

\displaystyle\left\vert\begin{array}{ccc} 1 & 1 & 1 \ -q_0\tan(q_0/2) & q\tanh(q/2) & q^\tanh(q^/2) \ \displaystyle\frac{1}{2}(i\sqrt{3}+1) & \displaystyle\frac{1}{2}(i\sqrt{3}-1) & -1\end{array}\right\vert=0



que, en términos simplificados,

im\left[(\sqrt{3}+i)q\tanh(q/2)\right]+q_0\tan(q_0/2)=0



que se puede escribir como (con más simplificación)

-q_0\tan(q_0/2)=\displaystyle\frac{(q_1+q_2\sqrt{3})\sinh(q_1)+(q_1\sqrt{3}-q_2)\sin(q_2)}{\cosh(q_1)+\cos(q_2)}



Esta ecuación debe resolverse mediante el método de prueba y error: para un valor dado de a, necesitamos encontrar el valor de \lambda y luego encontrar el valor de R_a. El valor de a_c y R_c (Reid & Harris, Phys of Fluids, Vol-1) se da por

$a_c=3.117 y R_c=1707.762$



Tomando A_0=1 y C=B^*, podemos encontrar W y \Theta.

Solución impar

La solución impar se representa como

W=A\sin(q_0z)+B\sinh(qz)+C\sinh(q^*z)



Procediendo de manera similar, obtenemos

q_0\cot(q_0/2)=\displaystyle\frac{(q_1+q_2\sqrt{3})\sinh(q_1)-(q_1\sqrt{3}-q_2)\sin(q_2)}{\cosh(q_1)-\cosh(q_2)}



En este caso, el valor mínimo de Rayleigh ocurre en a=5.365 y el valor correspondiente del número de Rayleigh es

R=17610.39

R_c=g*alpha*(T_b-T_t)*L^3/(d*nu)R_c=27*pi^4/4R=17610.39

ID:(9219, 0)



Inestabilidad de Rayleigh-Bénard, limite bordes fijo-libre

Ecuación

>Top, >Modelo


La solución para el caso en que la superficie superior está libre y la superficie inferior es rígida puede deducirse de la solución impar de la caja rígida-rígida.

El problema se define como:

\frac{(D^2-a^2)^3}{W}=-a^2R_aW



sujeto a la condición de frontera:

W = DW = (D^2-a^2)^2W = 0

en

z = 0



W = D^2W = D^4W = 0

en

z = 1



Las condiciones de contorno en la altura media para la solución impar son las mismas. En consecuencia, una solución impar para el límite rígido-rígido a una profundidad de

d

proporciona una solución para el límite rígido-libre a una profundidad de

d/2

. Por lo tanto, utilizando los resultados de estabilidad del caso rígido-rígido, tenemos:

a_c = 5.365 / 2 \approx 2.682

y

R_c = 17610.39 / 2^4 \approx 1100.65



[Nota: A partir de la forma dimensional de \Delta_1^2f + k^2f, tenemos que

a = kL

(donde

L

es la longitud de escala) como el número de onda adimensional.]

$$

R_c=g*alpha*(T_b-T_t)*L^3/(d*nu)R_c=27*pi^4/4R=17610.39

ID:(9218, 0)