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Interaction filaire

Storyboard

>Modèle

ID:(1625, 0)



Frais sur un fil

Équation

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Lorsque l'on considère un segment dl d'un fil avec une certaine section transversale S et une longueur donnée, cela aboutit à un volume de fil. En multipliant ce volume par la densité de charge c, on obtient le nombre de charges contenues à l'intérieur. Enfin, en le multipliant par la charge unitaire q, on obtient la charge totale présente dans le segment.

\Delta Q = q c S dl

Q
Charge
C
5459
c
Concentration de charge
1/m^3
5474
\Delta Q
Elément de charge
C
9668
dl
Elément de longueur
m
9669
S
Espace conducteur
m^2
5475
H_w = I /(2 * pi * r ) dF / dl = mu_0 * mu_r * I_1 * I_2 /(2 * pi * r ) DQ = q * S * dl * c I = q * c * S * q * v H_wQcmu_0II_1I_2dDQdlSDF_lmu_rpirv_m

ID:(12172, 0)



Courant dans un fil

Équation

>Top, >Modèle


Le courant est défini par l'équation suivante :

I =\displaystyle\frac{ \Delta Q }{ \Delta t }



et les charges à l'intérieur d'un segment de fil sont représentées par :

\Delta Q = q c S dl



Le rapport entre la longueur du segment et l'intervalle de temps correspondant nous donne la vitesse :

v =\displaystyle\frac{dl}{dt}



Par conséquent, le courant dans le fil peut être exprimé comme suit :

I = q c S v

Q
Charge
C
5459
c
Concentration de charge
1/m^3
5474
I
Courant
A
5483
S
Espace conducteur
m^2
5475
\bar{v}
Vitesse moyenne des charges
m/s
8505
H_w = I /(2 * pi * r ) dF / dl = mu_0 * mu_r * I_1 * I_2 /(2 * pi * r ) DQ = q * S * dl * c I = q * c * S * q * v H_wQcmu_0II_1I_2dDQdlSDF_lmu_rpirv_m

ID:(12173, 0)



Forcer sur un fil

Équation

>Top, >Modèle


Si un fil par lequel passe un courant I_1 génère un champ magnétique donné par :

H_w = \displaystyle\frac{ I }{ 2\pi r }



Ce champ génère une densité de flux magnétique représentée par :

\vec{B} = \mu_0 \mu_r \vec{H}



Qui, à son tour, produit une force par segment dans un fil avec un courant I_2, définie comme :

d\vec{F} = I d\vec{l} \times \vec{B}



Avec cela, la force par segment peut être exprimée comme suit :

\displaystyle\frac{ dF }{ dl } = \mu_0 \mu_r \displaystyle\frac{ I_1 I_2 }{2 \pi r }

\mu_0
Constante de champ magnétique
1.25663706212e-6
V s/A m
5518
I_1
Courant 1
A
9677
I_2
Courant 2
A
9678
d
Distance entre les fils
m
8588
\displaystyle\frac{ dF }{ dl }
Force par longueur
N/m
9679
\mu_r
Perméabilité magnétique relative
-
5517
\pi
Pi
3.1415927
rad
5057
H_w = I /(2 * pi * r ) dF / dl = mu_0 * mu_r * I_1 * I_2 /(2 * pi * r ) DQ = q * S * dl * c I = q * c * S * q * v H_wQcmu_0II_1I_2dDQdlSDF_lmu_rpirv_m

ID:(12169, 0)



Courants parallèles

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Lorsque deux courants sont autorisés à circuler de manière parallèle, on observe une force attractive entre les fils.

Il est important de rappeler que les courants sont composés d'électrons en mouvement, et les électrons se repoussent naturellement en raison de leurs charges négatives. Cependant, lorsque ces charges sont en mouvement, cette force répulsive se transforme en une force attractive, ce qui entraîne l'observation d'une attraction entre les conducteurs chargés négativement.

ID:(11772, 0)



Courants parallèles opposés

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Lorsque deux courants circulent de manière parallèle mais en sens opposé, on observe une force répulsive entre les fils.

En comparant cette expérience à celle où le flux est parallèle mais circule dans la même direction, la différence clé réside dans la présence d'une vitesse relative dans le dernier cas.

ID:(11773, 0)