
Définition du champ électrique vectoriel
Concept 
Pour mesurer la force de Coulomb, il est nécessaire d'introduire une charge de test dans le système. Si cette charge de test est a charge d'essai (q), on peut estimer la force par unité de charge que les charges du système exercent sur la charge de test. La magnitude de la force a force (\vec{F}) par unité de charge a charge d'essai (q) est appelée champ électrique le champ électrique (\vec{E}) et est mesurée en Newtons (N) par Coulomb (C). Le champ électrique est mesuré en supposant que la charge de test ne perturbe pas significativement le système ; en d'autres termes, elle est supposée être très petite. La définition du champ peut être écrite comme suit :
\vec{E} =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ \vec{F} }{ q } |
ID:(15784, 0)

Définition du champ électrique
Concept 
Dans le cas où la géométrie permet de travailler de manière unidimensionnelle, a force à masse constante (F) par a charge d'essai (q) peut être défini en introduisant le champ électrique (E), ce qui s'exprime comme suit :
E =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ F }{ q } |
ID:(15786, 0)

Champ électrique d'une charge ponctuelle
Concept 
La magnitude de a force à masse constante (F) générée entre deux charges, représentées par a charge d'essai (q) et a charge (Q), qui se trouvent à une distance de a distance (r), se calcule en utilisant a constante de champ électrique (\epsilon_0) et a constante diélectrique (\epsilon) de la manière suivante :
F =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\displaystyle\frac{ q Q }{ r ^2} |
En utilisant la définition du champ électrique comme
E =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ F }{ q } |
on obtient
E =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\displaystyle\frac{ Q }{ r ^2} |
ID:(790, 0)

Champ électrique de distribution de charge
Concept 
A force (\vec{F}) sur a charge d'essai (q) à A position (\vec{r}) dépendra de le nombre de charges (N), indexé par i et représenté par a charge des ions i (Q_i) situé à A position d'une charge i (\vec{u}_i). Avec les paramètres a constante diélectrique (\epsilon) et a constante de champ électrique (\epsilon_0), cela peut s'écrire comme suit :
\vec{F} =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\sum_i^N\displaystyle\frac{ q Q_i }{| \vec{r} - \vec{u}_i |^3}( \vec{r} - \vec{u}_i ) |
Avec la définition de le champ électrique (\vec{E}) donnée par
\vec{E} =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ \vec{F} }{ q } |
il s'ensuit que le champ électrique d'une distribution de charges est
\vec{E} =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\sum_ i ^ N \displaystyle\frac{ Q_i }{| \vec{r} - \vec{u}_i |^3}( \vec{r} - \vec{u}_i ) |
L'équation peut être représentée graphiquement de la manière suivante :
ID:(11378, 0)

Modèle
Top 

Paramètres

Variables

Calculs




Calculs
Calculs







Équations
\vec{E} =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ \vec{F} }{ q }
&E = &F / q
\vec{E} =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\sum_ i ^ N \displaystyle\frac{ Q_i }{| \vec{r} - \vec{u}_i |^3}( \vec{r} - \vec{u}_i )
&E =@SUM( Q_i / MAG( &r - &u_i )^3)( &r - &u_i )/(4* pi * epsilon_0 * epsilon ), i , 1 , N )
\vec{F} = q \vec{E}
&F = q * &E
E =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ F }{ q }
E = F / q
E =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\displaystyle\frac{ Q }{ r ^2}
E = Q /(4* pi * epsilon * epsilon_0 * r ^2)
F = q E
F = q * E
ID:(15782, 0)

Définition du champ électrique vectoriel
Équation 
A force (\vec{F}) pour a charge d'essai (q) est défini comme le champ électrique (\vec{E}), qui s'exprime comme suit :
![]() |
ID:(3724, 0)

Définition du champ électrique
Équation 
A force à masse constante (F) pour a charge d'essai (q) est défini comme le champ électrique (E), qui s'exprime comme suit :
![]() |
ID:(15785, 0)

Forcer sur une charge
Équation 
Une fois que le champ électrique (E) est connu, a force à masse constante (F), qui agit sur a charge (q), peut être calculé en utilisant :
![]() |
ID:(3872, 0)

Force vectorielle sur une charge
Équation 
Une fois que le champ électrique (\vec{E}) est connu, a force (\vec{F}), qui agit sur a charge (q), peut être calculé en utilisant :
![]() |
ID:(15811, 0)

Champ électrique d'une charge ponctuelle
Équation 
La magnitude de le champ électrique (E) générée par a charge (Q), qui se trouvent à une distance de a distance (r), se calcule en utilisant a constante de champ électrique (\epsilon_0) et a constante diélectrique (\epsilon) de la manière suivante :
![]() |
La magnitude de a force à masse constante (F) générée entre deux charges, représentées par a charge d'essai (q) et a charge (Q), qui se trouvent à une distance de a distance (r), se calcule en utilisant a constante de champ électrique (\epsilon_0) et a constante diélectrique (\epsilon) de la manière suivante :
F =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\displaystyle\frac{ q Q }{ r ^2} |
En utilisant la définition du champ électrique comme
E =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ F }{ q } |
on obtient
E =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\displaystyle\frac{ Q }{ r ^2} |
ID:(11379, 0)

Champ électrique d'une charge ponctuelle
Équation 
Le champ électrique (\vec{E}) à A position (\vec{r}) dépendra de le nombre de charges (N), indexé par i et représenté par a charge des ions i (Q_i) situé à A position d'une charge i (\vec{u}_i). Avec les paramètres a constante diélectrique (\epsilon) et a constante de champ électrique (\epsilon_0), cela peut être écrit comme suit :
![]() |
A force (\vec{F}) sur a charge d'essai (q) à A position (\vec{r}) dépendra de le nombre de charges (N), indexé par i et représenté par a charge des ions i (Q_i) situé à A position d'une charge i (\vec{u}_i). Avec les paramètres a constante diélectrique (\epsilon) et a constante de champ électrique (\epsilon_0), cela peut s'écrire comme suit :
\vec{F} =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\sum_i^N\displaystyle\frac{ q Q_i }{| \vec{r} - \vec{u}_i |^3}( \vec{r} - \vec{u}_i ) |
Avec la définition de le champ électrique (\vec{E}) donnée par
\vec{E} =\lim_{q\rightarrow 0}\displaystyle\frac{ \vec{F} }{ q } |
il s'ensuit que le champ électrique d'une distribution de charges est
\vec{E} =\displaystyle\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 \epsilon }\sum_ i ^ N \displaystyle\frac{ Q_i }{| \vec{r} - \vec{u}_i |^3}( \vec{r} - \vec{u}_i ) |
ID:(3726, 0)