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Ondas transversales

Storyboard

>Modelo

ID:(1886, 0)



Mecanismos

Iframe

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Código
Concepto

Mecanismos

ID:(15574, 0)



Onda transversal

Imagen

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Una variante a la onda longitudinal, en que la deformación es en la misma dirección de la propagación, es cuando la deformación es perpendicular a la dirección de propagación:

Este tipo de onda se denomina una onda transversal. Como existen dos ejes perpendiculares a la dirección de propagación se tendrán dos modos transversales.

ID:(1688, 0)



Onda transversal en un sólido

Imagen

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En el caso de un sólido la onda transversal se puede describir como el desplazamiento lateral de los átomos:

Cabe hacer notar que no es un simple movimiento ortogonal al de traslación, también existe un pequeño desplazamiento en la dirección de propagación originado por las tensiones del la estructura 3D.

ID:(14183, 0)



Modelo

Top

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Parámetros

Símbolo
Texto
Variable
Valor
Unidades
Calcule
Valor MKS
Unidades MKS
\nu
nu
Coeficiente de Poisson
-
G
G
Módulo de cizalla
Pa
E
E
Módulo de Elasticidad
Pa
c_t
c_t
Velocidad de la onda en el medio transmitido
m/s

Variables

Símbolo
Texto
Variable
Valor
Unidades
Calcule
Valor MKS
Unidades MKS
\gamma
gamma
Ángulo de torsión
rad
\rho
rho
Densidad del medio
kg/m^3
\tau
tau
Torsión
Pa

Cálculos


Primero, seleccione la ecuación: a , luego, seleccione la variable: a
c_t ^2 = G / rho E =2* G *(1+ nu ) tau = G * gamma gammanurhoGEtauc_t

Cálculos

Símbolo
Ecuación
Resuelto
Traducido

Cálculos

Símbolo
Ecuación
Resuelto
Traducido

Variable Dado Calcule Objetivo : Ecuación A utilizar
c_t ^2 = G / rho E =2* G *(1+ nu ) tau = G * gamma gammanurhoGEtauc_t




Ecuaciones

#
Ecuación

c_t ^2 = \displaystyle\frac{ G }{ \rho }

c_t ^2 = G / rho


E =2 G (1+ \nu )

E =2* G *(1+ nu )


\tau = G \gamma

tau = G * gamma

ID:(15581, 0)



Ley de Hooke para el caso de cizalla

Ecuación

>Top, >Modelo


En el caso de cizalla la deformación no se asocia a dilatar o comprimir si no que a desfasar lateralmente las caras de un cubo. La cizalla por ello se describe con el ángulo \gamma con que se logra rotar la cara perpendicular a las superficies desplazadas. En analogía a la ley de Hook para la compresión y dilatación se tiene la relación entre torsión \tau y ángulo \gamma:

\tau = G \gamma

\gamma
Ángulo de torsión
rad
5367
G
Módulo de cizalla
Pa
5364
\tau
Torsión
Pa
5366
tau = G * gamma E =2* G *(1+ nu ) c_t ^2 = G / rho gammanurhoGEtauc_t

donde G es el llamado módulo de cizalla.

ID:(3771, 0)



Módulo de cizalla

Ecuación

>Top, >Modelo


El módulo de cizalla G se relaciona con el módulo de elasticidad E y el coeficiente de Poisson
u
mediante

E =2 G (1+ \nu )

\nu
Coeficiente de Poisson
-
5365
G
Módulo de cizalla
Pa
5364
E
Módulo de Elasticidad
Pa
5357
tau = G * gamma E =2* G *(1+ nu ) c_t ^2 = G / rho gammanurhoGEtauc_t

donde G es el llamado módulo de cizalla.

ID:(3772, 0)



Velocidad del sonido transversal

Ecuación

>Top, >Modelo


Si comparamos la relación de la tensión y deformación

\sigma = E \epsilon



y la velocidad del sonido (longitudinal)

c ^2 = \displaystyle\frac{ E }{ \rho }



con la tensión por cizalla

\tau = G \gamma



por lo que se puede definir una velocidad de sonido transversal

c_t ^2 = \displaystyle\frac{ G }{ \rho }

\rho
Densidad del medio
kg/m^3
5088
G
Módulo de cizalla
Pa
5364
c_t
Velocidad de la onda en el medio transmitido
m/s
9657
tau = G * gamma E =2* G *(1+ nu ) c_t ^2 = G / rho gammanurhoGEtauc_t

ID:(14181, 0)