(ID 15574)

Una variante a la onda longitudinal, en que la deformaci n es en la misma direcci n de la propagaci n, es cuando la deformaci n es perpendicular a la direcci n de propagaci n:

Este tipo de onda se denomina una onda transversal. Como existen dos ejes perpendiculares a la direcci n de propagaci n se tendr n dos modos transversales.

(ID 1688)

En el caso de un s lido la onda transversal se puede describir como el desplazamiento lateral de los tomos:

Cabe hacer notar que no es un simple movimiento ortogonal al de traslaci n, tambi n existe un peque o desplazamiento en la direcci n de propagaci n originado por las tensiones del la estructura 3D.

(ID 14183)

(ID 15581)

En el caso de cizalla la deformaci n no se asocia a dilatar o comprimir si no que a desfasar lateralmente las caras de un cubo. La cizalla por ello se describe con el ngulo \gamma con que se logra rotar la cara perpendicular a las superficies desplazadas. En analog a a la ley de Hook para la compresi n y dilataci n se tiene la relaci n entre torsi n \tau y ngulo \gamma:

$ \tau = G \gamma $

donde G es el llamado m dulo de cizalla.

(ID 3771)

El m dulo de cizalla G se relaciona con el m dulo de elasticidad E y el coeficiente de Poisson
u mediante

$ E =2 G (1+ \nu )$

donde G es el llamado m dulo de cizalla.

(ID 3772)

Si comparamos la relaci n de la tensi n y deformaci n

$ \sigma = E \epsilon $

y la velocidad del sonido (longitudinal)

$ c ^2 = \displaystyle\frac{ E }{ \rho }$

con la tensi n por cizalla

$ \tau = G \gamma $

por lo que se puede definir una velocidad de sonido transversal

$ c_t ^2 = \displaystyle\frac{ G }{ \rho }$

(ID 14181)