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Déplacement le long des côtes
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Équations
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x ($a_{c,x}$) est compos de a vitesse angulaire de la planète ($\omega$), a latitude ($\varphi$), a y vitesse de l'objet ($v_y$) et a z vitesse de l'objet ($v_z$) :
| $ a_{c,x} = 2 \omega ( v_y \sin \varphi - v_z \cos \varphi )$ |
et la d finition de le facteur de Coriolis ($f$) est :
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
ainsi que la contrainte de mouvement la surface o :
$v_z = 0$
il en r sulte que a accélération de Coriolis dans la direction x ($a_{c,x}$) est :
| $ a_{c,x} = f v_y $ |
(ID 11698)
Comme a accélération de Coriolis dans la direction y ($a_{c,y}$) est compos de a vitesse angulaire de la planète ($\omega$), a x vitesse de l'objet ($v_x$) et a latitude ($\varphi$) :
| $ a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi$ |
et que la d finition de le facteur de Coriolis ($f$) est :
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
en plus de la contrainte d'un mouvement la surface o :
$v_z = 0$
cela conduit ce que a accélération de Coriolis dans la direction y ($a_{c,y}$) soit :
| $ a_{c,y} = - f v_x $ |
(ID 11699)
Comme a accélération de Coriolis dans la direction y ($a_{c,y}$) est compos de a vitesse angulaire de la planète ($\omega$), a x vitesse de l'objet ($v_x$) et a latitude ($\varphi$) :
| $ a_{c,y} = -2 \omega v_x \sin \varphi$ |
et que la d finition de le deuxième facteur de Coriolis ($e$) est :
| $ e = 2 \omega \cos \varphi $ |
en plus de la contrainte d'un mouvement la surface o :
$v_z = 0$
cela conduit ce que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction z ($a_{c,z}$) soit :
| $ a_{s,z} = e v_x $ |
(ID 15451)
Exemples
(ID 15448)
(ID 11687)
(ID 11686)
(ID 11676)
(ID 11677)
(ID 11682)
(ID 11690)
(ID 11691)
(ID 15444)
Pour simplifier les quations, nous travaillons avec un facteur de Coriolis ($f$), qui est une constante pour l'emplacement physique, car elle inclut a vitesse angulaire de la planète ($\omega$) pour la Terre et a latitude ($\varphi$) pour l'emplacement :
| $ f = 2 \omega \sin \varphi $ |
Dans l'h misph re sud, la latitude est n gative, et avec elle, 8600, ce qui explique pourquoi les syst mes tournent dans le sens oppos l'h misph re nord.
(ID 11697)
Pour simplifier les quations, nous travaillons avec un deuxième facteur de Coriolis ($e$), qui est une constante pour l'emplacement physique, car elle inclut a vitesse angulaire de la planète ($\omega$) pour la Terre et a latitude ($\varphi$) pour l'emplacement :
| $ e = 2 \omega \cos \varphi $ |
(ID 15450)
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x ($a_{c,x}$) peut tre r crit avec le facteur de Coriolis ($f$) et la condition qu'il n'y a pas de mouvement vertical :
$v_z = 0$
il en r sulte que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction x ($a_{c,x}$) est :
| $ a_{c,x} = f v_y $ |
(ID 11698)
Comme a accélération de Coriolis dans la direction x ($a_{c,x}$) peut tre r crit avec le facteur de Coriolis ($f$) et sous la condition qu'il n'y ait pas de mouvement vertical :
$v_z = 0$
Ainsi, on d duit que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction y ($a_{c,y}$) est :
| $ a_{c,y} = - f v_x $ |
(ID 11699)
Comme a accélération de Coriolis dans la direction z ($a_{c,z}$) peut tre r crit avec le deuxième facteur de Coriolis ($e$) et sous la condition qu'il n'y ait pas de mouvement vertical :
$v_z = 0$
Ainsi, on d duit que a accélération de Coriolis à la surface, dans la direction z ($a_{c,z}$) est :
| $ a_{s,z} = e v_x $ |
(ID 15451)
ID:(1560, 0)