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Propiedades de los Materiales

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Las constantes de los materiales, ya sean para gases, líquidos o sólidos, suelen representar las relaciones entre diferentes variables. En este contexto, las constantes de los materiales corresponden a las pendientes en diversas combinaciones de variables.

>Modelo

ID:(786, 0)



Mecanismos

Iframe

>Top



Código
Concepto

Mecanismos

ID:(15271, 0)



Propiedades de los Materiales

Concepto

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Las propiedades de los materiales generalmente describen cómo varían las diferentes variables entre ellas. Las principales variables que caracterizan el estado de un gas, líquido y sólido son:

• la presión (p)
• la temperatura absoluta (T)
• el volumen (V)
• la entropía (S)

Las dos primeras son variables intensivas, es decir, no dependen del tamaño del sistema. Por lo tanto, cualquier variación será simplemente igual a:

• la variación de la presión (dp)
• la variación de la temperatura (dT)

En el caso de las variables extensivas, existe una dependencia del tamaño del sistema. Por lo tanto, en este caso, la variable debe normalizarse dividiéndola por el tamaño en sí:

• la variación del volumen (dV) dividido por el volumen (V)
• la variación de la entropía (dS) dividido por la entropía (S)

Dado que el número de variables es fijo, solo existen un número limitado de alternativas y, por lo tanto, de constantes.

ID:(589, 0)



Modelo

Top

>Top



Parámetros

Símbolo
Texto
Variable
Valor
Unidades
Calcule
Valor MKS
Unidades MKS
C_p
C_p
Capacidad calórica con presión constante
J/K
C_V
C_V
Capacidad calórica con volumen constante
J/K
k_T
k_T
Coeficiente de dilatación térmica
1/K
k_p
k_p
Compresividad isotermica
\rho
rho
Densidad
kg/m^3
S
S
Entropia
J/K
p
p
Presión
Pa
T
T
Temperatura
K
DV_{p,T}
DV_pT
Variación de volumen en presión con temperatura constante
m^3/Pa
DV_{T,p}
DV_Tp
Variación de volumen en temperatura con presión constante
m^3/K
c
c
Velocidad del sonido
m/s
V
V
Volumen
m^3

Variables

Símbolo
Texto
Variable
Valor
Unidades
Calcule
Valor MKS
Unidades MKS

Cálculos


Primero, seleccione la ecuación: a , luego, seleccione la variable: a
c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) C_V = T * @DIFF( S , T ) k_p =- DV_pT / V k_T = DV_Tp / V C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

Cálculos

Símbolo
Ecuación
Resuelto
Traducido

Cálculos

Símbolo
Ecuación
Resuelto
Traducido

Variable Dado Calcule Objetivo : Ecuación A utilizar
c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) C_V = T * @DIFF( S , T ) k_p =- DV_pT / V k_T = DV_Tp / V C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV




Ecuaciones

#
Ecuación

c ^2=\left(\displaystyle\frac{ \partial p }{ \partial \rho }\right)_ S

c ^2= dp / drho


C_p - C_V = n R

C_p - C_V = n R


C_p = T DS_{T,p}

C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p )


C_V = T DS_{T,V}

C_V = T * @DIFF( S , T )


k_p =-\displaystyle\frac{ DV_{p,T} }{ V }

k_p =- DV_pT / V


k_T =\displaystyle\frac{ DV_{T,p} }{ V }

k_T = DV_Tp / V

ID:(15330, 0)



Capacidad calórica a presión constante

Ecuación

>Top, >Modelo


La capacidad calórica se define como la variación de temperatura con respecto al calor suministrado o retirado. Se puede expresar mediante la ecuación:

\delta Q = C_p dT = T dS



Esta ecuación es un diferencial inexacto, ya que depende de la forma en que se suministra o retira el calor. En particular, cuando consideramos que el proceso se realiza a presión constante, definimos la capacidad calórica a presión constante.

Es decir:

C_p = T DS_{T,p}

C_p
Capacidad calórica con presión constante
J/K
8780
S
Entropia
J/K
8776
p
Presión
Pa
8769
T
Temperatura
K
8768
C_V = T * @DIFF( S , T ) C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) k_T = DV_Tp / V k_p =- DV_pT / V c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

Donde C_p es la capacidad calórica a presión constante.

ID:(3604, 0)



Capacidad calórica a volumen constante

Ecuación

>Top, >Modelo


La capacidad calórica se define como la variación de temperatura con respecto al calor suministrado o retirado. Se puede expresar mediante la ecuación:

\delta Q = C dT = T dS



Esta ecuación representa un diferencial inexacto, ya que depende de la forma en que se suministra o retira el calor. En particular, cuando consideramos un proceso llevado a cabo a volumen constante, definimos la capacidad calórica a presión constante.

En otras palabras:

C_V = T DS_{T,V}

C_V
Capacidad calórica con volumen constante
J/K
8779
S
Entropia
J/K
8776
T
Temperatura
K
8768
V
Volumen
m^3
8767
C_V = T * @DIFF( S , T ) C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) k_T = DV_Tp / V k_p =- DV_pT / V c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

Aquí, C_V representa la capacidad calórica a volumen constante.

ID:(3603, 0)



Relación de Mayer para capacidad calóricas

Ecuación

>Top, >Modelo


La relación de Mayer establece que las capacidades calóricas de un gas a presión y volumen constantes están relacionadas mediante la constante universal de los gases y el número de moles, de acuerdo con la siguiente expresión:

C_p - C_V = n R

C_V = T * @DIFF( S , T ) C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) k_T = DV_Tp / V k_p =- DV_pT / V c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

donde C_P representa la capacidad calórica a presión constante, C_V representa la capacidad calórica a volumen constante, n el número de moles y R es la constante universal de los gases.

ID:(11151, 0)



Coeficiente de compresibilidad isotérmica

Ecuación

>Top, >Modelo


La compresión se define mediante como

\kappa \equiv-\displaystyle\frac{1}{ V }\left(\displaystyle\frac{\partial V }{\partial p }\right)_ T



Si utilizamos la notación , la compresibilidad se define como

DV_{p,T} \equiv\left(\displaystyle\frac{ \partial V }{ \partial p }\right)_ T



El coeficiente de compresibilidad se define mediante como

k_p =-\displaystyle\frac{ DV_{p,T} }{ V }

ID:(3606, 0)



Coeficiente de dilatación térmica

Ecuación

>Top, >Modelo


La dilatación térmica se define utilizando de la siguiente manera:

k_T \equiv \displaystyle\frac{1}{ V } \left(\displaystyle\frac{\partial V }{\partial T }\right)_ p



Cuando se utiliza la notación , el coeficiente de expansión térmica se define como:

DV_{T,p} \equiv\left(\displaystyle\frac{ \partial V }{ \partial T }\right)_ p



El coeficiente de expansión térmica en sí se define a través de como:

k_T =\displaystyle\frac{ DV_{T,p} }{ V }

k_T
Coeficiente de dilatación térmica
1/K
9361
DV_{T,p}
Variación de volumen en temperatura con presión constante
m^3/K
8772
V
Volumen
m^3
8767
C_V = T * @DIFF( S , T ) C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) k_T = DV_Tp / V k_p =- DV_pT / V c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

ID:(3605, 0)



Velocidad del sonido como derivada de la presión

Ecuación

>Top, >Modelo


El sonido es una oscilación de la densidad que se propaga y está asociada con una correspondiente variación en la presión. Por lo tanto, la velocidad del sonido al cuadrado (m^2/s^2) se puede definir como la relación entre la variación de la presión (Pa = kg/m s^2) y la densidad (kg/m^3). Debido al corto período de tiempo en el que esto ocurre, se asume una variación a entropía constante. Por lo tanto, podemos expresarlo utilizando como sigue:

c ^2=\left(\displaystyle\frac{ \partial p }{ \partial \rho }\right)_ S

\rho
Densidad
kg/m^3
8775
S
Entropia
J/K
8776
p
Presión
Pa
8769
c
Velocidad del sonido
m/s
8774
C_V = T * @DIFF( S , T ) C_p = T * @DIFF( S , T , 1 , p ) k_T = DV_Tp / V k_p =- DV_pT / V c ^2= dp / drho C_p - C_V = n R C_pC_Vk_Tk_prhoSpTDV_pTDV_TpcV

ID:(3607, 0)