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Colisiones

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Dentro de la modelación de las partículas desplazándose entre las distintas celdas del espacio posición velocidades se deben considerar las múltiples colisiones entre estas.

>Modelo

ID:(1112, 0)



Colisiones

Ecuación

>Top, >Modelo


En caso de que las partículas colisionan la función distribución f(\vec{x},\vec{v},t) variara y\\n\\n

\displaystyle\frac{df}{dt}\neq 0



Las colisiones lleva a que partículas de celdas vecinas sufran un colisión que las lleva a la celda en consideración y partículas dentro de la celda ser expulsadas. Lo primero lleva a un incremento de partículas f_{in} y el segundo a una perdida f_{out} por tiempo \tau. Por ello la ecuación de transporte de Boltzmann con colisiones puede escribirse como

\displaystyle\frac{df}{dt}=\displaystyle\frac{1}{\tau}(f_{in}-f_{out})

ID:(9077, 0)



Cálculo de colisiones

Ecuación

>Top, >Modelo


En caso de colisiones se tiene que dos partículas con velocidad \vec{v}_1 y \vec{v}_2 colisionan pasando a tener las velocidades \vec{v}_1' y \vec{v}_2' respectivamente. La probabilidad de que las velocidades tras la colisión sean \vec{v}_1' y \vec{v}_2' se pueden calcular de la sección eficaz \sigma según\\n\\n

\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_1',\vec{v}_2')d\vec{v}_1'd\vec{v}_2')

\\n\\nComo la probabilidad de que las partículas que entran a la colisión sean \vec{v}_1 y \vec{v}_2 se calculan con la función distribución\\n\\n

f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)



Como el desplazamiento ocurre en función de la velocidad relativa |\vec{v}_2-\vec{v}_1| se tiene finalmente que la variación de las partículas son

f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v}_22)d\vec{v}_12d\vec{v}_22

ID:(9078, 0)



Colisiones que contribuyen

Ecuación

>Top, >Modelo


En el caso de contribuciones a la celda se considerar

f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v}_22)d\vec{v}_12d\vec{v}_22



integrando sobre las velocidades que inician la colisión y una de las resultantes ya que la otra es la contribución a la función distribución local

\displaystyle\frac{1}{\tau}f_{in}(\vec{v})=\displaystyle\int d\vec{v}_1d\vec{v}_2d\vec{v}_12f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v})

ID:(9079, 0)



Colisiones que abandonan la celda

Ecuación

>Top, >Modelo


En el caso que abandonan la celda se considera

f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v}_22)d\vec{v}_12d\vec{v}_22



integrando sobre una de las velocidades que inician la colisión y ambas resultantes ya que la otra es la contribución a la función distribución local

\displaystyle\frac{1}{\tau}f_{out}(\vec{v})=\displaystyle\int d\vec{v}_1d\vec{v}_12d\vec{v}_22f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v},t)|\vec{v}-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v},\vec{v}_1\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v}_22)

ID:(9080, 0)



Colisiones totales

Ecuación

>Top, >Modelo


Con el termino de las colisiones que contribuyen

f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v}_22)d\vec{v}_12d\vec{v}_22



y aquellas que reducen partículas

\displaystyle\frac{1}{\tau}f_{in}(\vec{v})=\displaystyle\int d\vec{v}_1d\vec{v}_2d\vec{v}_12f(\vec{x},\vec{v}_1,t)f(\vec{x},\vec{v}_2,t)|\vec{v}_2-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v}_1,\vec{v}_2\rightarrow\vec{v}_12,\vec{v})



se obtiene el factor total de intercambio

\displaystyle\frac{1}{\tau}(f_{in}-f_{out})=\displaystyle\int d\vec{v}_1d\vec{v}2d\vec{v}_12(f(\vec{x},\vec{v}2,t)f(\vec{x},\vec{v}_12,t)-f(\vec{x},\vec{v},t)f(\vec{x},\vec{v}_1,t))|\vec{v}-\vec{v}_1|\sigma(\vec{v},\vec{v}_1\rightarrow\vec{v}2,\vec{v}_12)

ID:(9081, 0)