
Modelamiento por Einstein
Ecuación 
La integración de la función partición del modelo básico de un solido que es con
\ln Z=\beta N\eta-\displaystyle\int_0^{\infty}d\omega\ln(1-e^{-\beta\hbar\omega})\sigma(\omega) |
depende de la distribución de modos
Una aproximación relativamente simple es la de asumir que todos los osciladores tengan la misma frecuencia angular. Por ello con
\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
El modelo se debe a Einstein por lo que la frecuencia angular
ID:(9535, 0)

Condición de normalización
Ecuación 
La distribución de modos
Por ello con se debe dar
\displaystyle\int_0^{\infty} \sigma_E( \omega ) d \omega =3 N |
ID:(9536, 0)

Factor de distribución
Ecuación 
Si se introduce con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y numero de partículas - en la condición
\displaystyle\int_0^{\infty} \sigma_E( \omega ) d \omega =3 N |
la distribución con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s
\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
se obtiene con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s el factor de distribución
\sigma_E = 3 N |
ID:(9537, 0)

La distribución de Einstein
Ecuación 
La distribución con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s
\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
con densidad de modos del solido de Einstein s y numero de partículas - la condición
\sigma_E = 3 N |
se obtiene la distribución de frecuencias angulares de Einstein con densidad de modos del solido de Einstein s y numero de partículas -
\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
ID:(9538, 0)

Energía mínima en el modelo de Einstein
Ecuación 
En el modelo de Einstein la energía mínima, que es con igual a
\eta \equiv - \displaystyle\frac{1}{ N }\left( V_0 + \displaystyle\frac{1}{2} \int_0^{\infty} \hbar \omega \sigma( \omega ) d \omega \right) |
se reduce con la distribución de Einstein con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -
\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
a
\eta = - 3V_0 -\displaystyle\frac{3}{2}\hbar\omega_E |
ID:(13263, 0)

Logaritmo de la función partición en el modelo de Einstein
Ecuación 
Con el logaritmo de la función partición es con
\ln Z=\beta N\eta-\displaystyle\int_0^{\infty}d\omega\ln(1-e^{-\beta\hbar\omega})\sigma(\omega) |
y la distribución de Einstein es con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -
\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega |
se obtiene la función partición con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -
\ln Z = \beta N \eta -3 N \ln(1-e^{ -\beta \hbar \omega_E }) |
ID:(9539, 0)

Temperatura de Einstein
Ecuación 
Para simplificar el calculo se introduce la llamada temperatura de Einstein con
\Theta_E =\displaystyle\frac{ \hbar \omega_E }{ k_B } |
Los valores típicos de la temperatura de Einstein para distintos materiales se listan a continuación (valores calculados de los largos de onda de Einstein de su publicación)
Elemento | \lambda_E [\mu] | \omega_E [1/s] | \Theta_E [K] |
S,P | 42 | 4.49e+13 | 343.0 |
Fl | 33 | 5.71e+13 | 436.5 |
O | 21 | 8.98e+13 | 685.9 |
SiO_2 | 20 | 9.42e+13 | 720.2 |
B | 15 | 1.26e+14 | 960.3 |
H | 13 | 1.45e+14 | 1108.0 |
C | 12 | 1.57e+14 | 1200.4 |
ID:(9543, 0)

Función partición en función de la temperatura de Einstein
Ecuación 
La función partición con beta 1/J, constante de Planck dividida por 2\pi J s, energía macroscopica, deformación y constitución J, frecuencia angular propia de Einstein 1/s, logaritmo de la función partición del solido de Einstein - y numero de partículas -
\ln Z = \beta N \eta -3 N \ln(1-e^{ -\beta \hbar \omega_E }) |
con
\eta = - 3V_0 -\displaystyle\frac{3}{2}\hbar\omega_E |
se puede reescribir con la temperatura de Einstein con constante de Boltzmann J/K, constante de Planck dividida por 2\pi J s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y temperatura de Einstein K
\Theta_E =\displaystyle\frac{ \hbar \omega_E }{ k_B } |
con la definición de la energía mínima con
como con constante de Boltzmann J/K, constante de Planck dividida por 2\pi J s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y temperatura de Einstein K
\ln Z_E =-\displaystyle\frac{3 N }{2}\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }-\displaystyle\frac{ NV_0 }{ k_B T }-3 N \ln(1-e^{- \Theta_E / T }) |
ID:(9551, 0)

Función partición a altas temperaturas (\Theta_E\ll T)
Ecuación 
En el limite de altas temperaturas, la función partición con constante de Boltzmann J/K, energía potencial de deformación macroscopica J, logaritmo de la función partición del solido de Einstein -, temperatura K y temperatura de Einstein K
\ln Z_E =-\displaystyle\frac{3 N }{2}\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }-\displaystyle\frac{ NV_0 }{ k_B T }-3 N \ln(1-e^{- \Theta_E / T }) |
se puede expandir en serie de Taylor de
\ln Z =-\displaystyle\frac{ V_0 }{ k_B T }+\displaystyle\frac{3 N }{2}\left(\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }\right)^2-\displaystyle\frac{ N }{2}\left(\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }\right)^3+\ldots |
ID:(9552, 0)

Comparación entre modelos
Php 
Si se consideran los modelos clásicos, de Einstein y de Debye para
- el logarimo de la función partición
- la energía interna
- el calor específico
- la entropia
se obtienen las siguientes dependencias de la temperatura:
ID:(9560, 0)

0
Video
Video: Modelo de Einstein