Loading web-font TeX/Main/Regular
Usuario: No hay usuarios registrado.


Modelo de Einstein

Storyboard

>Modelo

ID:(1202, 0)



Modelamiento por Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


La integración de la función partición del modelo básico de un solido que es con

\ln Z=\beta N\eta-\displaystyle\int_0^{\infty}d\omega\ln(1-e^{-\beta\hbar\omega})\sigma(\omega)



depende de la distribución de modos \sigma(\omega)d\omega.

Una aproximación relativamente simple es la de asumir que todos los osciladores tengan la misma frecuencia angular. Por ello con

\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega

El modelo se debe a Einstein por lo que la frecuencia angular \omega_E lleva su nombre.

ID:(9535, 0)



Condición de normalización

Ecuación

>Top, >Modelo


La distribución de modos \sigma_E(\omega)d\omega tiene que cumplir que la suma de todos los modos debe ser igual a los grados de libertad que son 3N.

Por ello con se debe dar

\displaystyle\int_0^{\infty} \sigma_E( \omega ) d \omega =3 N

ID:(9536, 0)



Factor de distribución

Ecuación

>Top, >Modelo


Si se introduce con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y numero de partículas - en la condición

\displaystyle\int_0^{\infty} \sigma_E( \omega ) d \omega =3 N



la distribución con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s

\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega



se obtiene con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s el factor de distribución

\sigma_E = 3 N

ID:(9537, 0)



La distribución de Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


La distribución con densidad de modos del solido s, densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s y frecuencia angular propia de Einstein 1/s

\sigma( \omega )d \omega = \sigma_E \delta( \omega - \omega_E ) d \omega



con densidad de modos del solido de Einstein s y numero de partículas - la condición

\sigma_E = 3 N



se obtiene la distribución de frecuencias angulares de Einstein con densidad de modos del solido de Einstein s y numero de partículas -

\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega

ID:(9538, 0)



Energía mínima en el modelo de Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


En el modelo de Einstein la energía mínima, que es con igual a

\eta \equiv - \displaystyle\frac{1}{ N }\left( V_0 + \displaystyle\frac{1}{2} \int_0^{\infty} \hbar \omega \sigma( \omega ) d \omega \right)



se reduce con la distribución de Einstein con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -

\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega



a

\eta = - 3V_0 -\displaystyle\frac{3}{2}\hbar\omega_E

ID:(13263, 0)



Logaritmo de la función partición en el modelo de Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


Con el logaritmo de la función partición es con

\ln Z=\beta N\eta-\displaystyle\int_0^{\infty}d\omega\ln(1-e^{-\beta\hbar\omega})\sigma(\omega)



y la distribución de Einstein es con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -

\sigma_E( \omega ) d \omega = 3 N \delta( \omega - \omega_E ) d \omega



se obtiene la función partición con densidad de modos del solido de Einstein s, frecuencia angular rad/s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y numero de partículas -

\ln Z = \beta N \eta -3 N \ln(1-e^{ -\beta \hbar \omega_E })

ID:(9539, 0)



Temperatura de Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


Para simplificar el calculo se introduce la llamada temperatura de Einstein con

\Theta_E =\displaystyle\frac{ \hbar \omega_E }{ k_B }

Los valores típicos de la temperatura de Einstein para distintos materiales se listan a continuación (valores calculados de los largos de onda de Einstein de su publicación)

Elemento\lambda_E [\mu]\omega_E [1/s]\Theta_E [K]
S,P424.49e+13343.0
Fl335.71e+13436.5
O218.98e+13685.9
SiO_2209.42e+13720.2
B151.26e+14960.3
H131.45e+141108.0
C121.57e+141200.4

ID:(9543, 0)



Función partición en función de la temperatura de Einstein

Ecuación

>Top, >Modelo


La función partición con beta 1/J, constante de Planck dividida por 2\pi J s, energía macroscopica, deformación y constitución J, frecuencia angular propia de Einstein 1/s, logaritmo de la función partición del solido de Einstein - y numero de partículas -

\ln Z = \beta N \eta -3 N \ln(1-e^{ -\beta \hbar \omega_E })



con

\eta = - 3V_0 -\displaystyle\frac{3}{2}\hbar\omega_E



se puede reescribir con la temperatura de Einstein con constante de Boltzmann J/K, constante de Planck dividida por 2\pi J s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y temperatura de Einstein K

\Theta_E =\displaystyle\frac{ \hbar \omega_E }{ k_B }



con la definición de la energía mínima con



como con constante de Boltzmann J/K, constante de Planck dividida por 2\pi J s, frecuencia angular propia de Einstein 1/s y temperatura de Einstein K

\ln Z_E =-\displaystyle\frac{3 N }{2}\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }-\displaystyle\frac{ NV_0 }{ k_B T }-3 N \ln(1-e^{- \Theta_E / T })

ID:(9551, 0)



Función partición a altas temperaturas (\Theta_E\ll T)

Ecuación

>Top, >Modelo


En el limite de altas temperaturas, la función partición con constante de Boltzmann J/K, energía potencial de deformación macroscopica J, logaritmo de la función partición del solido de Einstein -, temperatura K y temperatura de Einstein K

\ln Z_E =-\displaystyle\frac{3 N }{2}\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }-\displaystyle\frac{ NV_0 }{ k_B T }-3 N \ln(1-e^{- \Theta_E / T })



se puede expandir en serie de Taylor de \Theta_E/T lo que en tercer orden con constante de Boltzmann J/K, energía potencial de deformación macroscopica J, logaritmo de la función partición del solido de Einstein -, temperatura K y temperatura de Einstein K es

\ln Z =-\displaystyle\frac{ V_0 }{ k_B T }+\displaystyle\frac{3 N }{2}\left(\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }\right)^2-\displaystyle\frac{ N }{2}\left(\displaystyle\frac{ \Theta_E }{ T }\right)^3+\ldots

ID:(9552, 0)



Comparación entre modelos

Php

>Top


Si se consideran los modelos clásicos, de Einstein y de Debye para

- el logarimo de la función partición
- la energía interna
- el calor específico
- la entropia

se obtienen las siguientes dependencias de la temperatura:

ID:(9560, 0)



0
Video

Video: Modelo de Einstein