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Oscilación de Vaisala-Brunt

Storyboard

>Modelo

ID:(1525, 0)



Frecuencia de Brunt-Väisälä

Video

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Si un medio presenta una estratificación, es decir, está compuesto por capas de diferentes densidades, existe la posibilidad de que la diferencia de densidad sea inestable y las capas se mezclen, generando un sistema homogéneo.

Mientras el sistema sea estable, cualquier perturbación provocará una oscilación que, con el tiempo, se disipará. La frecuencia asociada a este comportamiento se denomina frecuencia de Brunt-Väisälä, y se presenta tanto en la atmósfera como en el océano.

En el siguiente video se muestra un sistema con dos densidades diferentes, donde se coloca un corcho que oscila ante una perturbación, manteniendo el orden entre las capas estables:

ID:(11754, 0)



Temperatura potencial

Ecuación

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La estabilidad vertical en la atmósfera depende tanto de las variaciones de temperatura T como de la presión p. Por lo tanto, para modelar la inestabilidad, es útil trabajar con un parámetro único llamado temperatura potencial, definida como:

\theta = T \left(\displaystyle\frac{ p_0 }{ p }\right)^{ R / c_p }

C_p
Capacidad calórica a presión constante
J/K
7937
R
Constante universal de los gases
8.4135
J/mol K
4957
p
Presión
Pa
8623
p_0
Presión de referencia
Pa
8622
T
Temperatura
K
8619
\theta
Temperatura potencial
K
8620
R_0 = U /( f * R ) theta = T *( p_0 / p )^( R / c_p ) N = sqrt( g * Dtheta /( theta * Dz )) N = sqrt(- g * Drho /( rho * Dz )) lam_R = N * H / f gHC_pRrhofNR_0pp_0lam_RRTthetaDzDrhoDthetaU

donde R es la constante universal de los gases, c_p es el calor específico del gas a presión constante y p_0 es una presión de referencia.

Este parámetro proporciona una medida combinada de la temperatura y la presión, lo que nos permite analizar la estabilidad vertical de una manera más simplificada. Al utilizar la temperatura potencial, podemos evaluar cómo las variaciones en temperatura y presión afectan la estabilidad atmosférica y la formación de fenómenos meteorológicos.

ID:(11757, 0)



Estabilidad vertical en la atmósfera

Ecuación

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En el aire, las variaciones de temperatura (T) y presión (p) pueden llevar a la inestabilidad de la columna de aire. Si introducimos la temperatura potencial mediante la ecuación:

\theta = T \left(\displaystyle\frac{ p_0 }{ p }\right)^{ R / c_p }



donde R es la constante universal de los gases, c_p es el calor específico del aire y p_0 es la presión de referencia (1000 mb).

Una atmósfera estructurada en la que la variación de la temperatura potencial (\Delta\theta/\theta) con la altura (\Delta z) es siempre positiva es estable y oscilará con la frecuencia dada por:

N = \sqrt{\displaystyle\frac{ g }{ \theta }\displaystyle\frac{ \Delta\theta }{ \Delta z }}

g
Aceleración gravitacional
9.8
m/s^2
5310
N
Frecuencia de Brunt-Väisälä
Hz
8626
\theta
Temperatura potencial
K
8620
\Delta z
Variación de la altura
m
8625
\Delta\theta
Variación de temperatura potencial
K
8621
R_0 = U /( f * R ) theta = T *( p_0 / p )^( R / c_p ) N = sqrt( g * Dtheta /( theta * Dz )) N = sqrt(- g * Drho /( rho * Dz )) lam_R = N * H / f gHC_pRrhofNR_0pp_0lam_RRTthetaDzDrhoDthetaU

donde g es la aceleración gravitacional.

Si la variación de la temperatura potencial con la altura es negativa (\Delta\theta/\Delta z), la raíz cuadrada no tiene una solución real, lo que implica que no hay una solución estable y las capas comenzarán a desplazarse.

ID:(11758, 0)



Estabilidad vertical en el océano

Ecuación

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En el agua, las variaciones de densidad o salinidad \Delta\rho pueden hacer que la columna de agua sea inestable. Cuando el sistema es estable, oscila a una frecuencia conocida como frecuencia de Brunt-Väisälä N, que se calcula como:

N = \sqrt{-\displaystyle\frac{ g }{ \rho }\displaystyle\frac{ \Delta\rho }{ \Delta z }}

g
Aceleración gravitacional
9.8
m/s^2
5310
\rho
Densidad
kg/m^3
5342
N
Frecuencia de Brunt-Väisälä
Hz
8626
\Delta z
Variación de la altura
m
8625
\Delta\rho
Variación de la densidad
kg/m^3
8624
R_0 = U /( f * R ) theta = T *( p_0 / p )^( R / c_p ) N = sqrt( g * Dtheta /( theta * Dz )) N = sqrt(- g * Drho /( rho * Dz )) lam_R = N * H / f gHC_pRrhofNR_0pp_0lam_RRTthetaDzDrhoDthetaU

donde g es la aceleración gravitacional, \rho es la densidad y \Delta z es la variación de la profundidad.

Si en algún momento el argumento de la raíz cuadrada se vuelve negativo, el sistema se vuelve inestable. Por lo tanto, podemos concluir que el agua se vuelve inestable siempre que la variación de la densidad sea positiva, ya que la expresión contiene un signo negativo. Esto significa que el agua se vuelve inestable cuando hay una densidad mayor por encima de una densidad menor, es decir, el peso hace que la columna se desestabilice.

ID:(11759, 0)



Estabilidad horizontal: número de Rossby

Ecuación

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Para comparar la fuerza de Coriolis con la fuerza inercial, podemos definir su relación como un número adimensional característico conocido como el número de Rossby. Dado que ambas fuerzas dependen de la masa y la velocidad U, el número resultante se simplifica a:

R_0 =\displaystyle\frac{ U }{ f R }

f
Factor de Coriolis
rad/s
8600
R_0
Número de Rossby
-
8615
R
Tamaño característico
m
8618
U
Velocidad horizontal
m/s
8616
R_0 = U /( f * R ) theta = T *( p_0 / p )^( R / c_p ) N = sqrt( g * Dtheta /( theta * Dz )) N = sqrt(- g * Drho /( rho * Dz )) lam_R = N * H / f gHC_pRrhofNR_0pp_0lam_RRTthetaDzDrhoDthetaU

La energía asociada a la fuerza de Coriolis se puede estimar considerando la fuerza de Coriolis y una longitud característica L. La fuerza de Coriolis es el producto de la masa m, el factor de Coriolis f y la velocidad U. Por otro lado, la energía asociada a la fuerza inercial es simplemente la energía cinética proporcional a mU^2.

En base a esto, el número de Rossby se define como:

R_0 = \displaystyle\frac{m U^2}{ m f U L}



Así, el número de Rossby representa la relación entre la energía cinética del fluido y el efecto de la fuerza de Coriolis.

R_0 =\displaystyle\frac{ U }{ f R }

que depende de del factor de Coriolis f y un largo característico L.

Al observar esta relación, podemos ver que el número de Rossby representa la proporción entre la velocidad característica del fluido y el efecto de Coriolis. Este número nos indica si el sistema está dominado por la inercia o por la fuerza de Coriolis.

ID:(11753, 0)



Estabilidad vertical: tamaño crítico en aire

Ecuación

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En el caso límite en el que la fuerza de Coriolis es del mismo orden que la fuerza inercial, el número de Rossby es del orden de la unidad. Esto implica que la longitud característica L es del orden de la velocidad U dividida por el factor de Coriolis f. Por otro lado, si modelamos la velocidad utilizando la frecuencia de Brunt-Väisälä N y la altura H, se tiene que:

\lambda_R = \displaystyle\frac{ N H }{ f }

H
Altura característica
m
8627
f
Factor de Coriolis
rad/s
8600
N
Frecuencia de Brunt-Väisälä
Hz
8626
\lambda_R
Radio de Rossby
m
8628
R_0 = U /( f * R ) theta = T *( p_0 / p )^( R / c_p ) N = sqrt( g * Dtheta /( theta * Dz )) N = sqrt(- g * Drho /( rho * Dz )) lam_R = N * H / f gHC_pRrhofNR_0pp_0lam_RRTthetaDzDrhoDthetaU

Para el caso en el que el número de Rossby

R_0 =\displaystyle\frac{ U }{ f R }



con U representando la velocidad, f el factor de Coriolis y L una longitud característica, que es del orden de la unidad, podemos determinar que la longitud característica es aproximadamente igual a

L \sim \displaystyle\frac{U}{f}



La velocidad U se puede modelar utilizando la frecuencia de Brunt-Väisälä

N = \sqrt{\displaystyle\frac{ g }{ \theta }\displaystyle\frac{ \Delta\theta }{ \Delta z }}



donde g es la aceleración gravitacional, \Delta\theta/\theta es la variación de la temperatura potencial y \Delta z es la variación de la altura. En este caso, la velocidad se puede expresar como:

U\sim H N



donde H es la altura. A partir de esto, podemos deducir que la longitud característica es:

\lambda_R = \displaystyle\frac{ N H }{ f }

ID:(11760, 0)