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Sound propagation
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The sound wave is propagated so that its energy per area element is reduced as it moves away from the source.
ID:(386, 0)
Propagation depending on the Intensity at source
Top
Si se considera una esfera en torno de la fuente a un radio
$W=4\pi r_0^2 I_0$
por lo que la intensidad es con distance between Emitter and Receiver $m$, intensity in the distance $W/m^2$, pi $rad$ and sound Power $W$
| $ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$ |
a una distancia
| $ I =\displaystyle\frac{ r_0 ^2}{ r ^2} I_0 $ |
ID:(15567, 0)
Propagation of the intensity
Top
Si consideramos una fuente puntual, la intensidad del sonido es con
| $ I =\displaystyle\frac{ P }{ S }$ |
se propagara en forma esférica. En este caso la superficie es con
| $ S = 4 \pi r ^2$ |
con lo que la intensidad es con
| $ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$ |
ID:(15566, 0)
Propagation of Sound
Image
Sound propagates and interacts with various edges and objects. On flat surfaces it is reflected under the same angle it affects (ground, building). However, the wind leads to refraction with what the beams bend:
ID:(516, 0)
Spherical propagation
Image
For a point source, the sound spreads in all directions uniformly. Therefore, the sound level will be reduced due to the effect that the energy is distributed over a surface of a sphere of radius
ID:(11829, 0)
Propagation of the intensity
Equation
Si consideramos una fuente puntual, la intensidad del sonido es con
| $ I =\displaystyle\frac{ P }{ S }$ |
se propagara en forma esférica. En este caso la superficie es con
| $ S = 4 \pi r ^2$ |
con lo que la intensidad es con
 $ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$ |
ID:(3402, 0)
Propagation depending on the Intensity at source
Equation
Si se considera una esfera en torno de la fuente a un radio
$W=4\pi r_0^2 I_0$
por lo que la intensidad es con distance between Emitter and Receiver $m$, intensity in the distance $W/m^2$, pi $rad$ and sound Power $W$
| $ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$ |
a una distancia
| $ I =\displaystyle\frac{ r_0 ^2}{ r ^2} I_0 $ |
ID:(3403, 0)
Sum of intensities and powers
Image
Since the different beams do not interact, the intensity and power that occurs at any point in space is equal to the sum of the individual contributions:
ID:(11830, 0)
Sum of intensities
Equation
Como los distintos haces no interactuan la intensidad que se da en cualquier punto del espacio es igual a la suma de las contribuciones individuales.
Con la intensidad total es
| $ I = \displaystyle\sum_i I_i $ |
ID:(11831, 0)
Sum of powers
Equation
Como los distintos haces no interactuan la potencia que se da en cualquier punto del espacio es igual a la suma de las contribuciones individuales.
Con la potencia total es
| $ W = \displaystyle\sum_i W_i $ |
ID:(11832, 0)