
Ecuación de transporte de calor
Ecuación 
La ecuación de transporte de calor describe como ante una diferencia de temperatura
\displaystyle\frac{ dQ }{ dt }= S \lambda \displaystyle\frac{ dT }{ dz } |
ID:(3948, 0)

Conducción térmica como intercambio de energía
Ecuación 
Si la temperatura en un punto
\displaystyle\frac{f}{2}k\Delta T=\displaystyle\frac{f}{2}k(T(z+dz)-T(z))
El numero de partículas que participan en dicho proceso es igual a aquellas que se encuentran en un volumen de sección
S,l,c_n
Por ello el calor que fluye
dQ =-\displaystyle\frac{ f }{2} S l c_n m k_B dT |
donde el signo negativo se debe a que el calor fluye del área con mayor a menor temperatura.
ID:(3947, 0)

Conducción térmica microscópica
Ecuación 
Si se considera el flujo de calor
dQ =-\displaystyle\frac{ f }{2} S l c_n m k_B dT |
donde
\displaystyle\frac{dQ}{dt}=-\displaystyle\frac{f}{2}S,l,c_nm\displaystyle\frac{dt}{dz}\displaystyle\frac{dz}{dt}
La derivada de la posición
\displaystyle\frac{dz}{dt}=v_z=\displaystyle\frac{1}{3}\sqrt{\langle v^2\rangle}
De esta forma queda la fuerza creada por la mezcla de momentos como
\displaystyle\frac{dQ}{dt}=-\displaystyle\frac{1}{3}S,l,c_nm\sqrt{\langle v^2\rangle}\displaystyle\frac{dT}{dz}
Si se compara esta expresión con la fuerza viscosa
\displaystyle\frac{dQ}{dt}=-S\lambda\displaystyle\frac{dT}{dz}
se concluye que la conducción térmica tiene que ser
\lambda=\displaystyle\frac{f}{6}k\,c_nl\sqrt{\langle v^2\rangle} |
ID:(3949, 0)

Conducción térmica en función de la temperatura
Ecuación 
Si la conducción térmica es
\lambda=\displaystyle\frac{f}{6}k\,c_nl\sqrt{\langle v^2\rangle} |
con
l=\displaystyle\frac{1}{\sqrt{2}\pi d^2c_n}
se tiene que la viscosidad en función de la temperatura sera:
\lambda=\displaystyle\frac{1}{6\pi d^2}\sqrt{\displaystyle\frac{f^3k^3T}{2m}} |
donde el signo negativo se debe a que la fuerza es contraria a la dirección del flujo.
ID:(3950, 0)