
Energía del fotón
Ecuación 
El color de la luz está asociado a su el frecuencia del fotón (\nu), y existe una relación directa entre esta frecuencia y la energía del fotón (\epsilon):
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donde la constante de Planck (h) tiene un valor de 6.62\times 10^{-34} , \text{Js}.
ID:(3341, 0)

Momento del Fotón
Ecuación 
El momento de un fotón de frecuencia u es
p =\displaystyle\frac{ h \nu }{ c } |
donde h es la constante de Planck y c es la velocidad de la luz.
ID:(8707, 0)

Discretización de espacio de fase
Ecuación 
Como el momento es
p =\displaystyle\frac{ h \nu }{ c } |
y la dirección de los fotones
\hat{n}=\displaystyle\frac{\vec{p}}{p}
se tiene que el elemento de volumen en el espacio de fase es:
\Delta x\,\Delta p=\displaystyle\frac{h^3\nu^2}{c^3}\Delta x\,d\nu\Delta\Omega |
ID:(8708, 0)

Producto de Vectores base
Ecuación 
Para calcular las proyecciones se requiere definir para cualquier numero de dimensiones y puntos vecinos el producto de dos vectores bases próximos:
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
ID:(8716, 0)

Producto de Vectore base con Vector a proyectar
Ecuación 
Para calcular las proyecciones se requiere definir para cualquier numero de dimensiones y puntos vecinos el producto de un vector bases y el vector a proyectar:
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
ID:(8717, 0)

Proyecciones 2D
Ecuación 
En la proyección del vector \vec{u} en los vectores bases \vec{e}_i se deben buscar valores (\lambda_1,\lambda_2) tal que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2 |
ID:(8718, 0)

Proyecciones 2D (1)
Ecuación 
Si se desea expresar un vector \vec{u} en función de los vectores base \vec{e}_1 y \vec{e}_2 de modo que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2 |
Si se multiplica esta expresión con \vec{e}_1:
\lambda_1\vec{e}_1\cdot\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2=\vec{u}\cdot\vec{e}_1
y con \vec{e}_2:
\lambda_1\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2+\lambda_2\vec{e}_2\cdot\vec{e}_2=\vec{u}\cdot\vec{e}_2
se obtiene, con las notaciones abreviadas
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
y
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
para z_1:
\lambda_1=\displaystyle\frac{e_{12}ue_2-e_{22}^2ue_1}{e_{12}^2-e_1^2e_2^2} |
ID:(8711, 0)

Proyecciones 2D (2)
Ecuación 
Si se desea expresar un vector \vec{u} en función de los vectores base \vec{e}_1 y \vec{e}_2 de modo que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2 |
Si se multiplica esta expresión con \vec{e}_1:
\lambda_1\vec{e}_1\cdot\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2=\vec{u}\cdot\vec{e}_1
y con \vec{e}_2:
\lambda_1\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2+\lambda_2\vec{e}_2\cdot\vec{e}_2=\vec{u}\cdot\vec{e}_2
se obtiene, con las notaciones abreviadas
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
y
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
para z_2:
\lambda_2=\displaystyle\frac{e_{12}ue_1-e_{11}^2ue_2}{e_{12}^2-e_{11}^2e_{22}^2} |
ID:(8712, 0)

Proyecciones 3D
Ecuación 
En la proyección del vector \vec{u} en los vectores bases \vec{e}_i se deben buscar valores (\lambda_1,\lambda_2,\lambda_3) tal que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2+\lambda_3\vec{e}_3 |
ID:(8719, 0)

Proyecciones 3D (1)
Ecuación 
Si se desea expresar un vector \vec{u} en función de los vectores base \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3 de modo que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2+\lambda_3\vec{e}_3 |
Si se multiplica esta expresión con \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3, se obtiene:
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_1)+\lambda_2(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_1,
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_2
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)+\lambda_3(\vec{e}_3\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_3
que con la notación
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
y
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
lleva a que z_1 es:
\lambda_1=\displaystyle\frac{e_{12}(e_{33}ue_2-e_{23}ue_3)+e_{13}(e_{22}ue_3-e_{23}ue_2)+(e_{23}^2-e_{22}e_{33})ue_1}{e_{11}(e_{23}^2-e_{22}e_{33})+e_{12}^2e_{33}-2e_{12}e_{13}e_{23}+e_{13}^2e_{22}} |
ID:(8713, 0)

Proyecciones 3D (2)
Ecuación 
Si se desea expresar un vector \vec{u} en función de los vectores base \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3 de modo que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2+\lambda_3\vec{e}_3 |
Si se multiplica esta expresión con \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3, se obtiene:
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_1)+\lambda_2(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_1,
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_2
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)+\lambda_3(\vec{e}_3\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_3
que con la notación
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
y
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
lleva a que z_2 es:
z_2=-\displaystyle\frac{e_{11}(e_{33}ue_2-e_{23}ue_3)+e_{12}e_{13}ue_3-e_{13}^2ue_2+(e_{13}e_{23}-e_{12}e_{33})ue_1}{e_{11}(e_{23}^2-e_{22}e_{33})+e_{12}^2e_{33}-2e_{12}e_{13}e_{23}+e_{13}^2e_{22}} |
ID:(8714, 0)

Proyecciones 3D (3)
Ecuación 
Si se desea expresar un vector \vec{u} en función de los vectores base \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3 de modo que
\vec{u} = \lambda_1\vec{e}_1+\lambda_2\vec{e}_2+\lambda_3\vec{e}_3 |
Si se multiplica esta expresión con \vec{e}_1, \vec{e}_2 y \vec{e}_3, se obtiene:
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_1)+\lambda_2(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_1,
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_2)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_2)+\lambda_3(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_2
\lambda_1(\vec{e}_1\cdot\vec{e}_3)+\lambda_2(\vec{e}_2\cdot\vec{e}_3)+\lambda_3(\vec{e}_3\cdot\vec{e}_3)=\vec{u}\cdot\vec{e}_3
que con la notación
ue_i=\vec{u}\cdot\vec{e}_i |
y
e_{ij}=\vec{e}_i\cdot\vec{e}_j |
lleva a que z_3 es:
z_2=\displaystyle\frac{e_{11}(e_{23}ue_2-e_{22}ue_3)+e_{12}^2ue_3-e_{12}e_{13}ue_2+(e_{13}e_{22}-e_{12}e_{23})ue_1}{e_{11}(e_{23}^2-e_{22}e_{33})+e_{12}^2e_{33}-2e_{12}e_{13}e_{23}+e_{13}^2e_{22}} |
ID:(8715, 0)