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Transporte

Storyboard

>Modelo

ID:(1215, 0)



Distribuição do calor transportado pelo calor latente

Descrição

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Se observarmos a distribuição do calor latente transportado sobre a superfície do planeta, podemos notar que ela depende da umidade relativa. Portanto, atinge valores próximos a 150 W/m^2 sobre os oceanos em zonas equatoriais, diminuindo para 30 W/m^2 em áreas continentais e chegando a zero em regiões desérticas:

Esses dados são provenientes de uma reanálise de 40 anos realizada por Kallberg P., Berrisford P., Hoskins B., Simmons A., Uppala S., Lamy-Thepaut S., Hine R., 2005: ERA-40 Atlas. Reading, Reino Unido, Projeto de Reanálise do ECMWF (Kallberg et al., 2005).

ID:(9264, 0)



Mecanismo do calor transportado por convecção

Imagem

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Quando o vento circula, ele desloca massas de ar com temperatura mais baixa para áreas de temperatura mais alta, resultando em condução e aquecimento do ar. À medida que o ar desloca uma massa de ar e traz uma nova massa com temperatura mais baixa, o processo de transporte continua sem parar, como mostrado na imagem:

Nesse caso, podemos supor que a temperatura do ar corresponde à temperatura na parte inferior da atmosfera, representada por $T_b.

ID:(3076, 0)



Mecanismo de transporte de calor latente

Descrição

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Um dos mecanismos chave no processo de fluxo de energia no sistema climático é o processo de evaporação. Nele, a água evapora em um local, retirando energia da superfície, e depois é transportada por convecção até a atmosfera, onde libera novamente essa energia por condensação.



A energia que flui anualmente devido ao transporte de calor latente é igual ao fluxo de I_E\sim 80,W/m^2 multiplicado pela superfície do planeta com um raio de R\sim 6.37\times 10^{+6}m e o número de segundos em um ano t_e=3.15\times 10^{+7}s.

Q_e=4\pi R^2 I_E t_e=1.27\times 10^{24},J



Se o calor latente for igual a L_v=2256,kJ/kg e a densidade da água for \rho_w=1000,kg/m^3, podemos calcular o volume de água evaporada por ano:

V_w=\displaystyle\frac{Q_e}{\rho_wL_v}=5\times 10^{14}m^3

Dessa água, 87% é evaporada sobre os oceanos, enquanto o restante vem de áreas continentais úmidas. A água retorna à superfície por meio de chuva ou neve. Dos 77% restantes, a maior parte corresponde a chuvas sobre os oceanos, que é ligeiramente superior à proporção da superfície ocupada pelos oceanos.

ID:(9266, 0)



Intensidade do VIS atingindo a superfície do planeta

Equação

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De la intensidade média da terra (I_p), apenas uma fração chega à superfície da Terra. O fator determinante é La cobertura atmosférica para radiação VIS (\gamma_v), portanto la intensidade VIS atingindo a superfície da Terra (I_{sev}) é expresso como:

I_t =(1- \gamma ) I_s



Com uma intensidade solar de

I_s \sim 342 W/m^2



e uma cobertura atmosférica de

\gamma_v \sim 0.459



a radiação que atinge a superfície da Terra é:

I_{sev} \sim 185 W/m^2

Isso corresponde a 54,1% da radiação solar. Essa radiação, que leva em conta a perda de intensidade devido à cobertura atmosférica, é conhecida como insolação solar.

ID:(4673, 0)



Calor transportado pelo calor latente

Equação

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Além da radiação infravermelha, existe o transporte de calor por meio do calor latente ou fluxo de calor latente (LHF). Esse fenômeno está, em primeira aproximação, relacionado à diferença de pressões de vapor de água entre a superfície da Terra p_{v,e} e a atmosfera p_{v,a}:

I_E=c_aL_vC_Eu_z\displaystyle\frac{(p_{v,e}-p_{v,a})}{p_a}

I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

Se o fluxo típico de calor transportado pelo calor latente é da ordem de I_E\sim 80 W/m^2. Considerando que a concentração molar do ar c_a\sim 42,4 mol/m^3, o calor latente de evaporação é L_v\sim 40,6 kJ/mol, a velocidade do vento é da ordem de u_z\sim 8 m/s, a diferença de pressão de vapor de água é da ordem de p_{ve}-p_{vb}\sim 1154 Pa e a pressão é p\sim 10^5 Pa, então o coeficiente de transferência de calor é da ordem de C_E\sim 5,0\times 10^{-4}.

ID:(9265, 0)



Calor transportado por convecção

Equação

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Além da radiação infravermelha, existe o transporte de calor através da convecção ou fluxo de calor sensível (SHF). Ambos os fenômenos são aproximadamente proporcionais à diferença de temperatura entre a Terra T_e e a parte inferior da atmosfera T_b:

I_H = \rho_a c_p C_H u_z ( T_e - T_b )

I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

Se o fluxo típico de calor transportado por convecção está na ordem de I_H\sim 17 W/m^2, e considerando a densidade \rho_a\sim 1.225 kg/m^3, a capacidade térmica específica c_p\sim 1006.43 J/kg K, e a velocidade do vento u_z\sim 8 m/s, então, com uma diferença de temperatura de T_e-T_b\sim 15.2 K, o coeficiente de transferência de calor está na ordem de C_H\sim 1.13\times 10^{-4}.

ID:(4678, 0)



Simplificação transportada por calor latente

Equação

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Uma vez que a concentração molar c_a é proporcional à pressão p_a, de acordo com:

p = c_m R T



podemos reescrever

I_E=c_aL_vC_Eu_z\displaystyle\frac{(p_{v,e}-p_{v,a})}{p_a}



como

I_E = L_v C_E u_z \displaystyle\frac{( p_{v,e} - p_{v,a} )}{ R T_e }

I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

ID:(9275, 0)



Taxa constante de evaporação

Equação

>Top, >Modelo


O fluxo de radiação através de elementos de transporte é dado pela equação:

I_d =( \kappa_l + \kappa_c ( T_e - T_b )) u



onde pode ser mostrado que o coeficiente constante de evaporação é dado por:

\kappa_l = L_v C_E \displaystyle\frac{ p_{s,e} }{ R T_e }( RH_e - \gamma_v )

I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

Dado que o fluxo por evaporação é expresso como:

I_E=c_aL_vC_Eu_z\displaystyle\frac{(p_{v,e}-p_{v,a})}{p_a}



e buscamos modelar o fluxo como:

I_d =( \kappa_l + \kappa_c ( T_e - T_b )) u



podemos determinar o fator constante como:

\kappa_l = L_v C_E \displaystyle\frac{ p_{s,e} }{ R T_e }( RH_e - \gamma_v )

Assumindo uma concentração molar do ar de c_a\sim 42.4, um calor latente molar de L_v\sim 40.6,kJ/mol, uma velocidade do vento de u_z\sim 8,m/s, uma constante de transporte de calor latente de C_E\sim 5.0\times 10^{-4}, uma pressão de vapor de água saturada de p_{s,e}\sim 1519,Pa, uma umidade relativa de RH_e\sim 85%, uma pressão atmosférica de p_a\sim 10^5,Pa e uma cobertura visível de \gamma_v\sim 42%, a constante tem uma ordem de magnitude de \kappa_c\sim 5.66,J/m^3s.

ID:(9271, 0)



Coeficiente de temperatura de transporte

Equação

>Top, >Modelo


Dado que o fluxo de transporte é dado por

I_H = \rho_a c_p C_H u_z ( T_e - T_b )



e o fluxo de evaporação é



e buscamos modelar o fluxo como

I_d =( \kappa_l + \kappa_c ( T_e - T_b )) u



o fator de temperatura pode ser determinado como

\kappa_c = \rho_a c_p C_H + C_E p_{s,e} \displaystyle\frac{ \gamma_v L_v ^2}{ R ^2 T_e ^3}

I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

Assumindo que a densidade do ar é \rho_a\sim 1.225,kg/m^3, a concentração molar do ar é c_a\sim 42.4, o calor latente molar é L_v\sim 40.6,kJ/mol, a velocidade do vento é u_z\sim 8,m/s, a constante de transporte de calor é C_H\sim 1.13\times 10^{-4} e a constante de transporte de calor latente é C_E\sim 5.0\times 10^{-4}, a pressão de vapor de água saturada é p_{s,e}\sim 1519,Pa, a umidade relativa é RH_e\sim 85%, a pressão atmosférica é p_a\sim 10^5,Pa e a cobertura visível é \gamma_v\sim 42%, o aumento no fluxo por grau de diferença de temperatura está na ordem de \kappa_c\sim 0.47,J/m^3s,K.

ID:(9272, 0)



Fluxo de condução e evaporativo

Equação

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La energia transmitida por condução e evaporação (I_d) depende da diferença entre la temperatura do fundo da atmosfera (T_b) e ($$), bem como de ($$) e das constantes ($$) e ($$), da seguinte maneira:

I_d =( \kappa_l + \kappa_c ( T_e - T_b )) u

I_d
Energia transmitida por condução e evaporação
W/m^2
6522
T_b
Temperatura do fundo da atmosfera
K
6519
I_sev =( 1 - g_v ) * I_s I_H = rho_a * c_p * C_H * u_z *( T_e - T_b )I_E=c_a*L_v*C_E*u_z*(p_ve-p_va)/p_a I_d =( k_l + k_c *( T_e - T_b ))* u kappa_l = L_v * C_E * p_se *( RH_e - gamma_v )/( R * T_e ) kappa_c = rho_a * c_p * C_H + L_v * C_E * p_se * RH_e * L_v /( p_a * R ^2* T_e ^3) I_E = L_v * C_E * u_z *( p_ve - p_va )/( R * T_e )g_vI_dI_pI_sevT_b

ID:(9270, 0)