Durch die Zufuhr von der Wärme zugeführt ($Q_H$) steigt die Temperatur des Gases von $T_2$ auf $T_3$ in einem isochoren Prozess (bei konstantem Volumen). Dies bedeutet, dass wir die Beziehung f r ERROR:8085 mit die Wärmekapazität bei konstantem Volumen ($C_V$) und die Variación de Temperature ($\Delta T$) verwenden k nnen, die durch die folgende Gleichung ausgedr ckt wird:

Dies f hrt zu den Werten von die Temperatur im Zustand 2 ($T_2$) und die Temperatur im Zustand 3 ($T_3$) wie folgt:

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Beim Entfernen von der Absorbierte Wärme ($Q_C$), wenn der Volumen ($V$) gleich ERROR:8498,0 ist, erh ht sich die Absolute Temperatur ($T$) von die Temperatur im Zustand 1 ($T_1$) auf die Temperatur im Zustand 2 ($T_2$). Dies impliziert, dass wir die Beziehung f r ERROR:8085 mit die Wärmekapazität bei konstantem Volumen ($C_V$) und die Variación de Temperature ($\Delta T$) verwenden k nnen, die durch die Gleichung ausgedr ckt wird:

dies f hrt uns zu dem Ausdruck:

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Die Arbeit wird mithilfe des Integrals von der Am System durchgeführte Arbeiten ($W_{in}$) mit der Anzahl der Mol ($n$) und die Druck ($p$) berechnet, das von der Erweitertes Volumen ($V_1$) bis der Komprimiertes Volumen ($V_2$) in der Volumen ($V$) integriert ist:

Wenn die Druck ($p$) mit Hilfe von die Universelle Gas Konstante ($R_C$), der Anzahl der Mol ($n$) und die Absolute Temperatur ($T$) mithilfe der Gasgleichung

erhalten wird, ergibt sich das Integral f r die Absolute Temperatur ($T$) als die Temperatur im Zustand 1 ($T_1$).

$W = \displaystyle\int_{V_1}^{V_2} p dV = \displaystyle\int_{V_1}^{V_2} \displaystyle\frac{nRT_1}{V} dV = nRT_1\ln\left(\displaystyle\frac{V_2}{V_1}\right)$

Daher ergibt sich:

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Die Arbeit wird durch die Integration von der Vom System ausgeführte Arbeit ($W_{out}$) mit die Druck ($p$) berechnet, die von ERROR:8458 bis der Erweitertes Volumen ($V_1$) in der Komprimiertes Volumen ($V_2$) integriert ist:

Wenn die Druck ($p$) mit Hilfe der Gleichung f r Gase, n mlich

durch die Universelle Gas Konstante ($R_C$), der Anzahl der Mol ($n$) und die Absolute Temperatur ($T$) erhalten wird, ergibt sich das Integral f r die Absolute Temperatur ($T$) als die Temperatur im Zustand 1 ($T_1$).

$W = \displaystyle\int_{V_1}^{V_2} p dV = \displaystyle\int_{V_1}^{V_2} \displaystyle\frac{nRT_2}{V} dV = nRT_2\ln\left(\displaystyle\frac{V_2}{V_1}\right)$

Daher ergibt sich:

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Die Leistungsfähigkeit ($\eta$) wird als das Verh ltnis von der Effektive Arbeit ($W$) zu der Wärme trug zum System bei ($Q$) definiert:

wobei der Effektive Arbeit ($W$) in Beziehung zu der Vom System ausgeführte Arbeit ($W_{out}$) und der Am System durchgeführte Arbeiten ($W_{in}$) steht durch:

w hrend der Wärme trug zum System bei ($Q$) mit der Wärme zugeführt ($Q_H$) verbunden ist, was wie folgt definiert wird:

Da der Vom System ausgeführte Arbeit ($W_{out}$) in Beziehung zu der Anzahl der Mol ($n$), die Temperatur im Zustand 2 ($T_2$), der Erweitertes Volumen ($V_1$), der Komprimiertes Volumen ($V_2$) und die Universelle Gas Konstante ($R_C$) steht durch:

und der Am System durchgeführte Arbeiten ($W_{in}$) mit die Temperatur im Zustand 1 ($T_1$) verbunden ist durch:

und der Wärme zugeführt ($Q_H$) mit die Wärmekapazität bei konstantem Volumen ($C_V$) verbunden ist durch:

kann die Leistungsfähigkeit ($\eta$) berechnet werden, was zu folgendem Ergebnis f hrt:

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