M2 Reptación (Teoría de de Gennes / Doi-Edwards)

Tópico

Que el peso molecular de este polímero supere el peso molecular crítico que ya establece otro modelo de este conjunto confina a cada cadena molecular de este polímero dentro de un tubo formado por las propias cadenas moleculares vecinas que la entrelazan: este tubo restringe a esta cadena molecular a moverse casi exclusivamente a lo largo de su propio contorno, impidiéndole atravesar lateralmente a esas cadenas moleculares vecinas que forman las paredes de ese mismo tubo, del mismo modo en que esas cadenas moleculares vecinas ya restringen, mediante estos mismos entrelazamientos topológicos, el movimiento relativo entre sí que describe con detalle otro modelo de este conjunto. Que este peso molecular de este polímero supere en mayor medida a este peso molecular crítico hace que esta cadena molecular quede confinada, en consecuencia, dentro de un tubo más largo y más estrecho.

Esta misma cadena molecular, confinada dentro de este tubo, se difunde serpenteando a lo largo de su propio contorno, deslizando uno de sus extremos hacia adelante y explorando así, poco a poco, nuevas configuraciones fuera del tramo de tubo original, hasta que termina por abandonar por completo ese tubo original: es esta misma reptación, este movimiento serpenteante de la cadena molecular a lo largo del contorno de su propio tubo, la que ya anticipa, para este mismo polímero bajo carga sostenida, otro modelo de este conjunto. El tiempo que esta cadena molecular tarda en abandonar por completo este tubo original mediante esta reptación define el tiempo de reptación de de Gennes de esta cadena molecular. Que esta cadena molecular esté confinada dentro de un tubo más largo, con un peso molecular mayor, hace que este tiempo de reptación de de Gennes sea, en consecuencia, mayor.

Por eso este modelo, con el tubo y la reptación con las que se abrió, explica, a través de este mismo tiempo de reptación de de Gennes, el escalamiento empírico fuertemente no lineal de la viscosidad de este polímero fundido con su peso molecular, mucho más pronunciado que el escalamiento lineal que ya predice, para el régimen sin entrelazar por debajo de este peso molecular crítico, otro modelo distinto de este conjunto: por encima de este peso molecular crítico, cada cadena molecular adicional no solo aporta su propia longitud a este tiempo de reptación de de Gennes, sino que además alarga el tubo dentro del que esa misma cadena molecular queda confinada, y es esa doble contribución la que produce este escalamiento fuertemente no lineal. Que esta reptación sea, de este modo, el mecanismo dinámico que subyace tanto al deslizamiento de cadenas bajo carga sostenida de ese otro modelo de este conjunto como a la condición termoplástica que describe un modelo distinto de este conjunto hace que ambos dependan, en el fondo, de este mismo tiempo de reptación de de Gennes con el que se abrió este modelo.

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