E3 Entrelazamientos y Peso Molecular Crítico

Tópico

Que el peso molecular de este polímero, el mismo peso molecular que ya establece otro modelo de este conjunto a partir de la distribución de longitudes de cadena de este polímero, supere un peso molecular crítico propio de este polímero produce, entre las cadenas moleculares vecinas de este polímero, entrelazamientos topológicos: cada cadena molecular lo bastante larga como para superar, junto con sus cadenas moleculares vecinas, este peso molecular crítico, queda atrapada físicamente entre esas mismas cadenas vecinas, sin que exista entre ellas ninguna reticulación química que las una. Que este peso molecular de este polímero supere en mayor medida a este peso molecular crítico hace que el número de estos entrelazamientos topológicos por cadena molecular, en consecuencia, sea mayor.

Este mismo número de entrelazamientos topológicos por cadena molecular determina, según la teoría de redes aplicada a estos mismos entrelazamientos topológicos, el módulo de la meseta gomosa de este polímero: cada entrelazamiento topológico actúa, dentro de esta teoría de redes, de manera análoga a como actuaría un punto de reticulación química en una red permanente, restringiendo igual de físicamente el movimiento relativo entre las cadenas moleculares vecinas que atrapa. Que este número de entrelazamientos topológicos por cadena molecular sea mayor hace que este módulo de la meseta gomosa, en consecuencia, sea también mayor.

Por eso este modelo, con los entrelazamientos topológicos y el módulo de la meseta gomosa con las que se abrió, hace que este mismo peso molecular crítico fije la frontera entre dos regímenes dinámicos distintos de este polímero: por debajo de este peso molecular crítico, sin entrelazamientos topológicos suficientes entre cadenas vecinas, este polímero se mueve según el régimen de Rouse que describe con más detalle otro modelo de este conjunto, mientras que por encima de este mismo peso molecular crítico, atrapada cada cadena molecular por estos entrelazamientos topológicos con sus cadenas vecinas, este polímero se mueve en cambio reptando según el régimen de reptación que ya anticipa, con esa misma reptación de cadenas moleculares, otro modelo distinto de este conjunto. Que este peso molecular de este polímero cruce, hacia arriba, este peso molecular crítico con el que se abrió este modelo hace que este polímero abandone, en consecuencia, ese régimen de Rouse sin entrelazamientos topológicos y pase a moverse según este régimen de reptación.

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