E22 Micro/nano estructuras adhesivas

Tópico

Esta misma micro y nano estructura adhesiva de un insecto explota, en general, a un propio principio biomecánico fundamental particular: dividir a esta misma área de contacto final en múltiples contactos más pequeños entre sí aumenta, en consecuencia, a esta misma adhesión total final de ese insecto, siguiendo en consecuencia a una propia ley de escala favorable particular entre esta misma cantidad final de setas que ya establece otro modelo de este conjunto y esta misma fuerza total final que ya suman esas mismas setas.

Este mismo principio de contacto dividido con el que ya se abrió este documento fue cuantificado, en cambio, por Arzt, por Gorb y por Spolenak.

Esta misma flexibilidad final de esta seta, exactamente esta misma viga de Euler-Bernoulli que ya establece otro modelo de este conjunto sobre una vibrisa de un mamífero terrestre, permite, en cambio, a esa misma seta conformarse a una propia superficie rugosa particular, maximizando en consecuencia a esta misma área de contacto real final entre esa seta y esa superficie.

Existe, en cambio, un propio compromiso final entre esta misma flexibilidad de esta seta con la que ya se abrió este párrafo y su propia estabilidad: una seta demasiado flexible tiende, en consecuencia, a aglomerarse con otra seta vecina, mediante un propio colapso final por atracción capilar o por esta misma atracción de van der Waals que ya establece otro modelo de este conjunto, limitando en consecuencia a esta misma densidad máxima final de setas que ese insecto todavía logra sostener. Que esta seta de este insecto resulte todavía más flexible hace que, en consecuencia, esta misma tendencia final de esa seta a aglomerarse con otra seta vecina, en consecuencia, resulte también todavía mayor.

Este mismo diseño jerarquizado final, con una propia estructura repetida a múltiples escalas distintas entre sí, de la pata de un gecko y de la pata de algunos escarabajos, optimiza, en cambio, a este mismo compromiso final entre esta flexibilidad y esta estabilidad con el que ya se abrió este párrafo.

Por eso este modelo, con esta división de un área de contacto en múltiples contactos más pequeños con la que se abrió, hace que las ecuaciones de Griffith y de Hertz-Sneddon caractericen, en consecuencia, cómo esta misma adhesión final de cada uno de estos mismos contactos pequeños depende, en cambio, tanto de esta misma energía final de fractura interfacial de ese mismo contacto como de esta misma rigidez final del material de ese mismo contacto. Que este material de este contacto pequeño resulte todavía más rígido hace que, en consecuencia, esta misma adhesión final de ese contacto particular, según estas mismas ecuaciones de Griffith y de Hertz-Sneddon con las que se cierra este modelo, en consecuencia, resulte todavía menor.

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