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Propagación de sonido

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La onda sonora se va propagando con lo que su energía por elemento de área se va reduciendo a medida que se aleja de la fuente.

>Modelo

ID:(386, 0)



Propagación de la intensidad

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Si consideramos una fuente puntual, la intensidad del sonido es con

$ I =\displaystyle\frac{ P }{ S }$



se propagara en forma esférica. En este caso la superficie es con

$ S = 4 \pi r ^2$



con lo que la intensidad es con

$ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$

ID:(15566, 0)



Propagación en función de la intensidad en el origen

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Si se considera una esfera en torno de la fuente a un radio r_0 la potencia W sera igual a

$W=4\pi r_0^2 I_0$



por lo que la intensidad es con distancia entre Emisor y Receptor $m$, intensidad en la distancia $W/m^2$, pi $rad$ y potencia Sonora $W$

$ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$



a una distancia r tendrá con distancia entre Emisor y Receptor $m$, intensidad en la distancia $W/m^2$, pi $rad$ y potencia Sonora $W$ la magnitud:

$ I =\displaystyle\frac{ r_0 ^2}{ r ^2} I_0 $

ID:(15567, 0)



Propagación de sonido

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El sonido se propaga e interactua con los distintos bordes y objetos. En superficies planas se refleja bajo el mismo angulo que incide (suelo, edificio). Sin embargo el viento lleva a refracción con lo que los haces se curvan:

ID:(516, 0)



Propagación esférica

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Para una fuente puntual, el sonido se propaga en todas las direcciones en forma uniforme. Por ello el nivel de sonido se va a ir reduciendo por el efecto que la energía se reparte sobre una superficie de una esfera del radio r igual al camino recorrido

ID:(11829, 0)



Propagación de la intensidad

Ecuación

>Top, >Modelo




$ I =\displaystyle\frac{1}{4 \pi }\displaystyle\frac{ W }{ r ^2}$

$r$
Distancia entre Emisor y Receptor
$m$
5092
$I$
Intensidad en la distancia
$W/m^2$
5093
$\pi$
Pi
3.1415927
$rad$
5057
$W$
Potencia Sonora
$W$
5090

ID:(3402, 0)



Propagación en función de la intensidad en el origen

Ecuación

>Top, >Modelo


Si se considera una esfera en torno de la fuente a un radio

$ I =\displaystyle\frac{ r_0 ^2}{ r ^2} I_0 $

$r$
Distancia entre Emisor y Receptor
$m$
5092
$I$
Intensidad en la distancia
$W/m^2$
5093
$I_0$
Intensidad en la Superficie de la Fuente
$W/m^2$
5095
$r_0$
Tamaño de la Fuente
$m$
5094

ID:(3403, 0)



Suma de intensidades y potencias

Imagen

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Como los distintos haces no interactuan la intensidad y la potencia que se da en cualquier punto del espacio es igual a la suma de las contribuciones individuales:

ID:(11830, 0)



Suma de intensidades

Ecuación

>Top, >Modelo


Como los distintos haces no interactuan la intensidad que se da en cualquier punto del espacio es igual a la suma de las contribuciones individuales.

Con la intensidad total es

$ I = \displaystyle\sum_i I_i $

$I_i$
Intensidad Sonora de la fuente i
$W/m^2$
8789
$I_{tot}$
Intensidad Sonora Total
$W/m^2$
5178

ID:(11831, 0)



Suma de potencias

Ecuación

>Top, >Modelo


Como los distintos haces no interactuan la potencia que se da en cualquier punto del espacio es igual a la suma de las contribuciones individuales.

Con la potencia total es

$ W = \displaystyle\sum_i W_i $

$W_i$
Potencia Sonora de la fuente i
$W$
8790
$W_{tot}$
Potencia sonora total
$W$
5130

ID:(11832, 0)